Қисық бет бойымен таралатын қабырғалық ағыстардың жылуалмасуы мен аэродинамикасын зерттеу


Кіріспе
1. Қисық сызықты бет бойымен таралатын ағыстардың жылуалмасуы мен аэродинамикасын зерттеуге арналған жұмыстарға қысқаша шолу
1.1 Жартылай шектелген ағыстардың жалпы заңдылықтары
1.2 Ойыс және дөңес бет бойымен таралатын қабырғалық ағыншалардың аэродинамикасы
1.3 Қабырғалық ағыншалардың жылуалмасуы
2. Экспериментальдық қондырғылар және өлшеу әдістері
2.1 Қисық беттегі ағыншаның аэродинамикасы мен жылуалмасуын зерттеу үшін экспериментальдық қондырғы
2.2 Цилиндрлік бет бойымен таралатын ағыншаның аэродинамикасын зерттеуге арналған экспериментальдық қондырғы
2.3 Жылдамдық профилін өлшеу әдістері
2.4 Қисық бет бойымен таралатын ағыншаның жылуалмасуын зерттеуге арналған экспериментальдық қондырғы
2.5 Температура мен жылуберу коэффициентін өлшеу әдістері
3. Қисық беттегі қабырғалық ағыншаның аэродинамикасы
3.1 Жылдамдық профилі мен статикалық қысымды өлшеу
4. Қисық бетпен таралатын ағыстың жылуалмасуы
4.1 Жылуалмасудың локальдық коэффициентін өлшеу
Қорытынды
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі
Қисық бет бойымен таралатын қабырғалық ағыстардың жылуалмасуы мен аэродинамикасын зерттеуде көптеген теориялық және эксперименттік жұмыстар жасалынған.
Мұндай ағыстар іштен жану реактивті двигательдерінде, авиацияда және тағы басқа құрылғыларда кеңінен қолданылатындықтан, қисық бет бойымен таралатын қабырғалық ағыстарды зерттеу қазіргі кезде ғылымдардың қызығушылықтарын тудыруда.
Жартылай шектелген ағыстардың біріне ойыс және дөңес цилиндрлік бетпен таралатын ағынша жатады. Бұл ағыс түрі кеңінен зерттелмеген.
Кейбір жұмыстарда дөңес цилиндрлік бетпен таралатын ламинарлық қабырғалық ағыншалардың есебінің жуық шешімдері кіші параметр бойынша тарату әдісімен алынған. Ал, турбуленттік ағыншалар үшін шешілмеген.
Ағыстың ішкі бөлігіндегі еркін шекаралық қабаттың есептеуі мен ағыспен ағып бара жатқан дененің бетіндегі шекаралық қабаттың есептеулерінің бірге есептелу қиындықтары салдарынан қазірге дейін қабырғалық турбулентті ағыншаның аналитикалық есептеуі жоқ. Ойыс қисық бетпен таралатын қабырғалық турбулентті ағысты қарастыру барысында жумыс қиындай түседі. Себебі, бұл жағдайда ағыс қимасында жылдамдық профиліне үлкен әсерін тигізетін, сондай-ақ максималды жылдамдық пен соплодан шыққандағы ағыстың енінің өзгеруіне әсерін тигізетін қысымның көлденең градиенті пайда болады.
Қисық бет бойымен дөңес және ойыс бетпен таралатын турбулентті ағыншалардың аэродинамикасы мен жылуалмасуын зерттеу қабырғалық турбулентті ағыстардың есебінің теориялық шешіміне келуге мүмкіндік береді.
1. Вулис Л.А, Кашкаров В.П. Теория струи вязкой жидкости, М.- наука.- 1965.
2. Исатаев С.И. Распространение ламинарной полуограниченной струи, вытекающей из кольцевого источника конечного диаметра, вдоль цилиндрической, конической и сферической поверхности // Прикладная теплофизика.-Алма-Ата. 1965.-Вып.2.-с.200-206.
3. Исатаев С.И. Распространение турбулентной полуограниченной струи вдоль плоской пластины // Физика.-Алма-Ата, 1968.-Вып.3-с.102-108.
4. Коробко В.И. Теория неавтомодельных струй вязкой жидкости. Саратов:1977.-220с.
5. Акатнов Н.И, Сюй Мянь-Фын Плоская полуограниченная струя на криволинейной поверхности // ПМТФ.-1962.N06/-С.60-67.
6. Кашкаров В.П. Тепло и массообмен в струях вязкой жидкости.-Наука.-Алма-Ата.-1981.-275с.
7. Масси Б.С, Клейстон Б.Р. Ламинарные пограниченные слои и их отрыв от криволинейных поверхностей // Теория основных инженерных расчетов.-1965.-17.-№2.-с.265-268.
8. Железная Т.А, Халатов А.А. Применение метода контрольного объема к расчету струи на вогнутой поверхности. Промышленная теплотехника.-1995.-17.-№5.-с.88-95.
9. Халатов А.А, Изгорева И.А, Шевцов С.В. Теплообмен и гидродинамика пристеночной плоской струи около выпуклой поверхности. Пром. Теплотехника. 1991.-13.№2.-с.11-14.
10. Майерс Г.Е, Шауер И.И, Юстис Р.Х. Теплообмен в плоских турбулентных струях у стенки.- «Теплопередача». Серия «С»,-1963.-т.85.-№3.
11. Султанбаев Ш.С. Аэродинамика и теплообмен кольцевой и полуограниченной струи, распространяющейся вдоль цилиндрической поверхности. Автореферат диссерт.к.ф.-м.н.-Алма-Ата.-1986.-с.24-28.
12. Кунакбаев Т.Ж. Гидродинамика и теплообмен плоской полуограниченной струи со спутным потоком с продольным градиентом давления.Автореферат дис.к.ф.-м.н.-Алматы.-1984.
13. Сакипов З.Б. Теория и методы расчета полуограниченных струй и настильных факелов.-Алма-Ата:Наука, 1978.с.203.
14. Исатаев С.И, Бердибаев М.С. Аэродинамика и теплообмен полуограниченной струи, распространяющейся вдоль конуса. Вопросы тепломассобмена // Алматы.-1989.с.86-88.

Пән: Физика
Жұмыс түрі: Курстық жұмыс
Көлемі: 25 бет
Бұл жұмыстың бағасы: 700 теңге




Белгілеулер
Кіріспе
1. Қисық сызықты бет бойымен таралатын ағыстардың жылуалмасуы мен
аэродинамикасын зерттеуге арналған жұмыстарға қысқаша шолу
1. Жартылай шектелген ағыстардың жалпы заңдылықтары
2. Ойыс және дөңес бет бойымен таралатын қабырғалық ағыншалардың
аэродинамикасы
3. Қабырғалық ағыншалардың жылуалмасуы
2. Экспериментальдық қондырғылар және өлшеу әдістері
2.1 Қисық беттегі ағыншаның аэродинамикасы мен жылуалмасуын зерттеу үшін
экспериментальдық қондырғы
2.2 Цилиндрлік бет бойымен таралатын ағыншаның аэродинамикасын
зерттеуге арналған экспериментальдық қондырғы
2.3 Жылдамдық профилін өлшеу әдістері
2.4 Қисық бет бойымен таралатын ағыншаның жылуалмасуын зерттеуге арналған
экспериментальдық қондырғы
2.5 Температура мен жылуберу коэффициентін өлшеу әдістері
3. Қисық беттегі қабырғалық ағыншаның аэродинамикасы
3.1 Жылдамдық профилі мен статикалық қысымды өлшеу
4. Қисық бетпен таралатын ағыстың жылуалмасуы
4.1 Жылуалмасудың локальдық коэффициентін өлшеу
Қорытынды
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі

Белгілеулер
х- соплоның шығыс қимасынан бастап есептелген ойыс (дөңес) цилиндрлік бет
бойынша координата, м;
у- цилиндрдің бетінен есептелген бетке перпендикуляр бағытталган
координата, м;
R- цилиндр радиусы, м;
b- соплоның шығыс саңылауының еніне тең ағыстың бастапқы қалыңдығы, м;
- цилиндр бетінен U=- болатын нүктеге дейінгі нормаль бойымен
қашықтық, ағыстың бастыпқы қалыңдығы, м;
- қабырғадан - болатын нүктеге дейінгі қашықтық, қабырғалық
шекаралық қабаттың ені, м;
U және V- x және у остері бойынша ағыс жылдамдығының проекциялары,
мс;
Um - берілген қимадағы ағыстың максимум жылдамдығы, мс;
U0 - соплодан шыққандағы ағыстың бастапқы жылдамдығы, мс;
- ағыс бетінің қисықтық параметрі;
- ауа тығыздығы, кгм3 ;
Р- ағыстағы статикалық қысым, Нм2;
Re=U0b(( - ағыстың бастапқы параметріне сәйкес Рейнольдс саны;
Re=Umx( - жылдамдықтың максимум мәніндегі Рейнольдс саны;
Тw- цилиндрлік қабырғаның температурасы, К;
Tf - қоршаған орта температурасы, К;
T0 – соплодан шыққандағы ағыстың бастапқы температурасы, К;
qw - қабырғадағы жылу ағынының тығыздығы, Втм2;
- ағыс бетіндегі жылу беру коэффициенті, Втм2К;
- берілген қимадағы ағыстың бастапқы және максимум жылдамдықтарына
сәйкес Стэнтон сандары;
- Нуссельт саны;
ауаның жылуөткізгіштігі, Втм(К.

Кіріспе
Қисық бет бойымен таралатын қабырғалық ағыстардың жылуалмасуы мен
аэродинамикасын зерттеуде көптеген теориялық және эксперименттік
жұмыстар жасалынған.
Мұндай ағыстар іштен жану реактивті двигательдерінде, авиацияда
және тағы басқа құрылғыларда кеңінен қолданылатындықтан, қисық бет
бойымен таралатын қабырғалық ағыстарды зерттеу қазіргі кезде ғылымдардың
қызығушылықтарын тудыруда.
Жартылай шектелген ағыстардың біріне ойыс және дөңес цилиндрлік
бетпен таралатын ағынша жатады. Бұл ағыс түрі кеңінен зерттелмеген.
Кейбір жұмыстарда дөңес цилиндрлік бетпен таралатын ламинарлық
қабырғалық ағыншалардың есебінің жуық шешімдері кіші параметр бойынша
тарату әдісімен алынған. Ал, турбуленттік ағыншалар үшін шешілмеген.
Ағыстың ішкі бөлігіндегі еркін шекаралық қабаттың есептеуі мен
ағыспен ағып бара жатқан дененің бетіндегі шекаралық қабаттың
есептеулерінің бірге есептелу қиындықтары салдарынан қазірге дейін
қабырғалық турбулентті ағыншаның аналитикалық есептеуі жоқ. Ойыс
қисық бетпен таралатын қабырғалық турбулентті ағысты қарастыру
барысында жумыс қиындай түседі. Себебі, бұл жағдайда ағыс қимасында
жылдамдық профиліне үлкен әсерін тигізетін, сондай-ақ максималды
жылдамдық пен соплодан шыққандағы ағыстың енінің өзгеруіне әсерін
тигізетін қысымның көлденең градиенті пайда болады.
Қисық бет бойымен дөңес және ойыс бетпен таралатын турбулентті
ағыншалардың аэродинамикасы мен жылуалмасуын зерттеу қабырғалық
турбулентті ағыстардың есебінің теориялық шешіміне келуге мүмкіндік
береді.

1.Қисық сызықты бет бойымен таралатын ағыстардың жылуалмасуы

мен аэродинамикасын
зерттеуге арналған жұмыстарға қысқаша шолу

1.1Жартылай шектелген ағыстардың жалпы заңдылықтары

Бір жағынан қатты бетпен шектелген тұтқыр сұйықтың немесе
газдың қозғалысы техникада кең таралған ағыстың түрі және ол
қабырғалық немесе жартылай шектелген ағыстар деп аталады. Жартылай
шектелген ағыстар жазық параллельді немесе оське симметриялы болып
бөлінеді.
1-суретте жартылай шектелген жазық параллельді ағыншаның
сызбасы келтірілген.

Жартылай шектелген жазық параллель ағыншаның сызбасы

Xo

Бастапқы бөлік

Арал. бөлік

1 -сурет.

Негізгі бөлік
Қабырғалық ағыс қарапайым түрінің өзінде күрделі ағынды береді.
Жартылай шектелген ағыстың айырмашылығы, осы ағыс алып жатқан аудан
екі түрлі, жылдамдықтың максимум мәніне сәйкес өтетін бөлу сызығына
қатысты қабырғалық және еркін, шекаралық қабаттардың синтезі түрінде
көрсетіледі. Сондықтан қабырғалық және жартылай шектелген ағыстардың
ағын бөліктеріндегі ағыстар сәйкес шекаралық қабаттағы және еркін
ағыстардан көп ерекшеленеді. Бұл ерекшелік, біріншіден, жартылай
шектелген ағыстарда қабырғалық қабаттың ішкі ағыстық ағынның
жоғарылатылған турбуленттілік шартымен дамитындығымен түсіндіріледі.
Нәтижесінде қабырғалық шекаралық қабаттың сипаттамасы ішкі ағынның
турбуленттігі жоғары болғандағы шекаралық қабатқа сәйкес келеді.
Екіншіден, жартылай шектелген ағыншаның ағыс бөлігіндегі жанама
кернеуі жылдамдықтың максимум нүктесінде нөлге тең емес.
Жартылай шектелген турбулентті ағыншаның ағын ауданы бастапқы, аралық
және негізгі болып үшке бөлінеді. Бастапқы бөлік деп ағыстың
соплодан шыққан бөлігін атаймыз. Бастапқы бөлік ағыстың орталық
бөлігінде тұрақты жылдамдықты ядроның болуымен және оның
ұзындығы сопло қиығынан жылдамдықтың максимум мәні азаятын қимаға
дейінгі арақашықтықпен анықталады. Бастапқы ағыстың заңдылықтарына
ағыстың бастапқы шарттары: жылдамдықтың бастапқы профилі, соплоның
өлшемі мен формасы және т.б әсер етеді (1-сурет). Соплодан
қашықтағанда ағыншаның қима бойынша жылдамдық профилі аффиндік ұқсас
болады. Себебі, ағыстың бастапқы шарттары соплодан едәуір қашықтықта
ағыншаның таралу заңдылығына әсер етпейді. Ағыстың бұл бөлігі
негізгі деп аталады. Бастапқы мен негізгі бөліктердің арасында
жылдамдық профилінің формасы негізгі бөлікке ұқсас аралық бөлік
орналасқан.

1.2 Ойыс және дөңес бет бойымен таралатын қабырғалық ағыншалардың
аэродинамикасы

Қисық сызықты бет бойымен таралатын ағындар центрден әсер
етуші массалық күштердің әсерінен болады. Мұндай ағындар авиацияда,
ракета техникасында, жылу энергетикасында, іштен жану двигательдерінде
және т.б жиі кездеседі.
Қисық сызықты бет бойымен таралатын ағындардың түзу
сызықты бет бойымен таралатын ағыстардан негізгі айырмашылығы, мұнда
қысымның көлденең градиенті, центрден әсер етуші күштердің болуы,
Гертлер құйыны түріндегі екінші ағыстың пайда болуы және ағыстың
ламинарлық түрінен турбулентті ағысқа айналуына әсерінің болуы.
Осы ағыс түрінің техникада кең таралуына байланысты
гидродинамикада қисық бет бойымен таралатын ағыстарға көптеген
теориялық және экспериментальлық жұмыстар жасалынған.
Ойыс және дөңес қисық беттер бойымен таралатын жартылай
шектелген ағыншаларды зерттеуде өте көп жұмыстар жасалынбаған.
Қисық сызықты цилиндрлік бет бойымен таралатын, жазық
ламинарлық ағыншаның есебіне арналған алғашқы жұмыстардың қатарына
Коробко В.И. 7, Акатнов Н.И.8, сондай-ақ , Кашкаров В.П. 9,
Масси , Клейстона 10. Кашкаров В.П. жұмысында ағыншаның автомодельді
жылдамдық профилін қамтамассыз ететін, қисық ұзындығы бойынша
өзгеретін қисық бет бойымен таралатын ламинарлық ағыншаның есебінің
шешімі алынған.
Дөңес бет бойымен таралатын турбулентті жартылай шектелген
ағынша қозғалыс пен энергияның дифференциалды теңдеулер жүйесімен
сипатталады:

(1.1)

(1.2)

(1.3)

(1.4)

(1.5)

шекаралық шарт болғанда

y=0 , u=0 , , =0

(1.6)
y=0 , u=0 , , .

мұндағы x , y – сопло қиығынан цилиндр бетіне перпендикуляр және
цилиндр беті бойымен алынған көлденең және қисықтық координаталар,
R- беттің қисықтық радиусы, р – қысым, - тығыздық, -
динамикалық
тұтқырлық, - өлшемсіз температура, - ағынның
ағыншадағы қабырғаның және қоршаған ортаның температурасы,
Прандтль саны, турбуленттік Прандтль саны.
Ойыс цилиндрлік бет бойымен таралатын жазық ағынша үшін
(1.1)-(1.6) теңдеулер жүйесі Железная Т.А. және Халатов А.А. 11
жұмыстарында Лэм және Бремхорст k - - моделін қолдану
көмегімен шешілген.
Осы 11 - жұмысында ойыс цилиндрлік бет бойымен таралатын
жазық ағыншаның гидродинамикасы мен жылуалмасуын экспериментальды
зерттеулердің нетижелері келтірілген. Өлшеу мен есептеулерге анализ
жасау барысында олар төмендегідей тәуелділіктерді алған:

(1.7)

(1.8)

(1.9)
мұндағы ағыстың бастапқы параметрлері бойынша Рейнольдс саны.
Қабырғалық аудандағы жылдамдық профильдері дәрежелік тәуелділік
түрінде жазылады

(1.10)
және 0- ден 0,02 – ге дейін өзгергенде (1.10) - теңдеудегі
дәрежелік көрсеткіш төмендегі заңдылық бойынша өзгереді:

(1.11)

температуралық профиль үшін

(1.12)
және тәуелділік

(1.13)

мұндағы пластина бойымен таралатын жазық ағыншаның
профильдерімен сәйкес келуі керек.
Халатов А.А , Изгорева И.А , Шевцов С.В. 12 - жұмыстарында
ойыс цилиндрлік бет бойымен таралатын жазық ағыншаның
гидродинамикасы мен жылуалмасуы экспериментальды зерттелген және
(1.10 ) - теңдеудегі n дәрежелік көрсеткіші ағынша үшін
төмендегідей тәуелділік бойынша өзгереді :

(1.14)
Осы жұмыстардың нәтижелерінен 0- ден 0,12 – ге дейін
өзгергенде, ойыс цилиндрлік бет бойымен таралатын ағынша үшін n 12
– ден 15 – ке дейін өзгереді, ал дөңес бет бойымен таралатын ағынша
үшін 12- ден 6- ға дейін өзгереді.

1.3 Қабырғалық ағыншалардың жылуалмасуы

Қабырғалық ағыншаларда болатын жылуалмасуды экспериментальды
зерттеуде өте көп жұмыстар жасалынған 13-14 .
Жазық қабырғалық ағыншалардың жылуалмасуын алғаш зерттеу
барысында, пластинаны жылдамдықпен біртекті турбулентті ағыспен
орай аққанда, жылуалмасу

(1.15)
жазық ауа ағыншасы үшін жылуалмасуының нәтижесі төмендегі
тәуелділікпен жазылады

(1.16)

мұндағы соплодан х қашықтықтағы ағыншаның
максимальды жылдамдығы, кинематикалық тұтқырлық, ағынның
жылуөткізгіштігі, пластинаның жылу беру коэффициенті. (1.15) –
(1.16) – теңдеулерден көріп тұрғанымыздай, қабырғалық ағыстағы жылу
беру интенсивтілігі дің тең мәндерінде де біртекті ағынға
жылу беру интенсивтілігінен 23( - ке артық. Бұл құбылыс
ағыстық ағыншадағы турбуленттік деңгейінің қабырғалық шекаралық
қабаттың сыртқы шекарасындағы турбуленттік деңгейімен салыстырғанда
жоғары болуымен түсіндіріледі.
Жукаускас А.А. 13 - жұмысында сыртқы ағынның
турбуленттілігінің пластинаны біртекті орай аққандағы жылуалмасуға
әсерін есепке алу үшін (1.15) – формуланың оң жақ бөлігіне
көбейткіш түрінде түзету енгізілген

1+0,41(th(0,2Tu)
(1.17)

Жылдамдықтың максимум сызығы бойымен турбуленттік деңгейінің Tu
20( мәнін есепке алсақ, жазық қабырғалық ағыншаның жылуалмасуы
төмендегі формуламен өте жақсы сипатталады:

(1.18)

Яғни, егер ағыс үшін Рейнольдс санын максимум жылдамдық
бойынша және турбуленттік деңгейін жылдамдықтың максимум сызығы
бойынша есептейтін болсақ, пластинаны біртекті ағыспен орай аққандағы
және қабырғалық ағыстың жылуалмасу интенсивтіліктері бір ғана
формуламен сипатталады.
Бірақ, цилиндрлік және конустық беттерді көлденең орай
аққандағы жылуалмасу коэффициентін өлшеу нәтижелерін өңдегенде (1.16)
– (1.18) – тәуелділіктер дұрыс болмай шыққан. Мұның себебі жұқа
цилиндр немесе конустық бет бойымен (конустың табанына қарай)
қозғалыс кезіндегі жылдамдық максимумы, соплодан қашықта
немесе бірден үлкен болған кезде, ( заңдылығымен
өзгеретіндігімен түсіндіріледі. Бұл соплодан өте үлкен қашықтықта
өскенімен де, мәнінің өспеуіне әкеледі.
Содықтан да Стэнтон санының Рейнольдс санымен және көлденең
қашықтықпен байланысын зерттеуге тура келеді.
Қисықтық параметрі I80 ( b- соплоның шығыс саңылауының
сақиналық ені ,R- цилиндр радиусы ) аралығында өзгеретін кең облыс
үшін цилиндр бойымен таралатын сақиналық ағыстың жылуалмасуы 15,
16 - жұмыстарында зерттелген.
17- жұмыста төмендегі формула алынған
(1.19)
мұндағы w –конус төбесіндегі жарты бұрыш, конустық бет және жазық
цилиндр бойымен таралатын қабырғалық ағыншалардың жылуалмасуының
нәтижелері кең интервалдағы параметрлердің өзгеруі 0

Көлденең қисықтық параметрінің қабырғалық ағыншаның жылуалмасуына
әсері 11,12 - жұмыстарда зерттелген.
Бұл жұмыстардағы зерттеулер 500 мм цилиндрлік беттің бөлігінде,
цилиндрдің қисықтық радиусы R=1500 мм болғанда, соплоның шығыс
қимасының енінің мәндері 3 , 5 және 8 мм болғанда жүргізілген.
Олай болса, - бастапқы көлденең қисықтық параметрі 0,002- ден
0,005 аралығында, - Рейнольдс санының мәні 8(103 –ден 24(103 –не
дейін, - саңылаудан өлшемсіз қашықтық 2- ден 160- қа дейін
өзгерген.
Дөңес беттегі ағыс үшін өлшеу нәтижесі:

(1.20)

ойыс беттегі ағыс үшін:

(1.21)

мұндағы
(1.22)
пластина бойымен таралатын ағынша үшін жылуалмасудың интенсивтілігі:
мұндағы - ағыншаның бастапқы жылдамдығы.
Осы нәтижелерден кейін жұмыстардың авторлары жазық пластина бойымен
таралатын ағыншалардың жылуалмасуымен салыстырғанда, - жергілікті
қисықтық параметрінің өсу есебінен дөңес беттегі жылуалмасу интенсивтілігі
өсетінін дәлелдеген.
Бірақ бұл жұмыстардан - параметрінің сопло қиығынан
қашықтықтан және бастапқы қисықтық параметрінен тәуелділіктері
анықталмаған. Сонымен бірге, алдыңғы зерттеулерде көрсетілгендей
жылуалмасудың интенсивтілігі ағыншаның әрбір қимасындағы жылдамдықтың
максимум мәндерімен де анықталады. Қарастырылған жұмыстарда көлденең
қисықтық параметрінің қисық бет бойымен таралатын қабырғалық ағыншаның
жылдамдығының максимум мәндерінің өзгеру заңдылықтарына да әсерлері
анықталмаған.

2.Экспериментальдық қондырғылар және өлшеу әдістері

2.1 Қисық беттегі ағыншаның аэродинамикасы мен жылуалмасуын зерттеу
үшін экспериментальдық қондырғы

Жылулық, пульсациялық және динамикалық сипаттамалардың өлшеу
ерекшеліктерін ескере отырып, екі экспериментальдық қондырғы құрылған.
Біріншісі- ойыс және дөңес цилиндрлік бетпен таралатын қабырғалық ағыншаның
аэродинамикасын зерттеуге арналған (2- сурет). Екіншісі- дөңес және ойыс
цилиндрлік бетпен таралатын қабырғалық ағыншаның жылуалмасуын зерттеуге
арналған. Барлық қондырғылар ағыншалық типтегі аэродинамикалық трубалар.
Қондырғылар қазіргі кезде аэродинамикалық эксперименттердің барлық
талаптарына сай және төмендегі жетістіктерге ие:
1. 3,0-100 мс аралығында соплодан шығатын ағыншаның жылдамдығының
кез-келген мәнін алу мүмкіндігі;
2. қондырғының дірілдемеуін қамтамассыз ету;
3. турбуленттік деңгейінің төмен болуы және сопло қиығында
жылдамдықтың тік бұрышты профильге жақын болуы;
4. SR – параметрінің өзгеру мүмкіндігі.

Тәжірибені жасау алдында келесі шамалардың тұрақты болып
қалулары қадағаланады:
1. саңылаудың тұтас биіктігі бойынша шығыс қимадағы сопло
ені;
2. соплодан шыққандағы жылдамдықтың мәні мен оның профилі;
3. ағыншаның және қоршаған ортаның температурасы;
4. жергілікті атмосфералық қысым.

Экспериментальдық қондырғының сызбасы

... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Қисық сызықты бет бойымен таралатын ағыстардың аэродинамикасы зерттеуге арналған жұмыстарға қысқаша шолу
Таралатын толқындар әдісі
Бет сүйектері
Жыныстық жолмен таралатын аурулар
Жақ-бет аймағындағы нерв дерттері
Франция Республикасының қабырғалық физикалық картасын құрастыру және жобалау
Балалардағы бет сүйектерінің ісіктері мен ісіктәрізді түзілістерінің ажыратпалы диагностикасы
Web-бет дизайны, HTML
Жақ бет күйіктері
Тамырлар бойымен қан қозғалысының физико – математикалық заңдылықтары
Пәндер

Қазақ тілінде жазылған рефераттар, курстық жұмыстар, дипломдық жұмыстар бойынша біздің қор №1 болып табылады.

Байланыс

Qazaqstan
Phone: 777 614 50 20
WhatsApp: 777 614 50 20
Email: info@stud.kz
Көмек / Помощь
Арайлым
Біз міндетті түрде жауап береміз!
Мы обязательно ответим!
Жіберу / Отправить

Рахмет!
Хабарлама жіберілді. / Сообщение отправлено.

Email: info@stud.kz

Phone: 777 614 50 20
Жабу / Закрыть

Көмек / Помощь