Турбуленттіліктің бастапқы деңгейінің әсерін сандық зерттеу

Пән: Химия
Жұмыс түрі: Курстық жұмыс
Тегін: Антиплагиат
Көлемі: 35 бет
Таңдаулыға:

ТУРБУЛЕНТТІЛІКТІҢ БАСТАПҚЫ ДЕҢГЕЙІНІҢ ӘСЕРІН САНДЫҚ ЗЕРТТЕУ

Орындаған: Рахимбаева Н. Б

Ғылыми жетекші: проф., Бөлегенова С. А

Алматы 2012

РЕФЕРАТ

Зерттеу объектісі: турбуленттік диффузиялық алау.

Жұмыстың мақсаты: метанның қоршаған ортадағы турбулентті жануы жайлы есепті сандық есептеу және оның негізгі қасиеттеріне жанудың әсерін зеттеу.

Зерттеу әдісі : Шекаралық қабаттың екі өлшемді стационарлық теңдеулер жүйесін көмескі шекті айырма сүлбесі бойынша үшнүктелік қууды пайдаланып сандық шешу. Екі өлшемді стационар жуықтауда каналдағы реакцияға түсетін ағын үшін теңдеулер жүйесін сандық шешу негізінде компьютерлік модельдеу. Жазық жану камерасында метанның турбулентті жануы жайлы есептің сандық шешімі алынып, диффузиялық алаудың орташаланған және лүпілдік сипаттамаларына турбуленттіліктің бастапқы деңгейінің әсері зерттелді.

МАЗМҰНЫ

БЕЛГІЛЕНУЛЕР . . . 3

КІРІСПЕ . . . 4

1. ТУРБУЛЕНТТІК ЖАНУ

1. 1. Жану теориясы . . . 6

1. 2. Газдардың турбуленттік жануы . . . 8

1. 3. Турбуленттік жалынның таралу аумағы . . . 11

2. ЖАНУ РЕАКЦИЯСЫНЫҢ ХИМИЯЛЫҚ ТЕПЕ-ТЕҢДІГІ

2. 1. Жанудың химиялық рекциясның өту ерекшеліктері . . . 22

2. 2. Жану реакциясының химиялық тепе теңдігі . . . 22

3. ТУРБУЛЕНТТІК ДИФФУЗИЯЛЫҚ ЖАНУ

3 . 1. Турбуленттік ағын системасындағы жанудың жақындатылған әдісінің зертелуі . . . 24

3. 2. Турбуленттік диффузиялық жану . . . 25

3. 3 Турбуленттік ағынның негізгі заңдылықтары . . . 26

4. МАТЕМАТИКАЛЫҚ МОДЕЛЬ

4. 1 Негізгі болжамдар мен жорамалдар . . . 30

4. 2 Теңдеулер жүйесі . . . 31

4. 3 Турбуленттілік моделі . . . 33

4. 4 Шекаралық шарттар . . . 34

5. САНДЫҚ ШЕШІМНІҢ НӘТИЖЕЛЕРІ

5. 1 Турбуленттіліктің бастапқы деңгейінің әсері . . . 35

ҚОРЫТЫНДЫ . . . 39

ҚОЛДАНЫЛҒАН ӘДЕБИЕТТЕР ТІЗІМІ . . . 40

БЕЛГІЛЕУЛЕР

с - массалық концентрация

\[{\widetilde{\mathcal{H}}}_{\hat{\partial}}\]

- жылу сиымдылық,

\[{\hat{A}}e\gamma_{\hat{\alpha}\hat{a}\hat{\alpha}}\]

E - активации энергиясы,

\[{\tilde{A}}\alpha\gamma\ _{{\tilde{i}}{\tilde{i}}{\not\in}{\tilde{i}}}\]

H - энтальпия,

\[\lambda e\gamma_{\epsilon a}\]

k - турбуленттіліктің кинетикалық энергиясы,

\[i^{\textstyle2}\!\!\!/\hbar\]

М - мольдік масса,

\[{\widehat{e}}{\tilde{{\mathcal{X}}}}\]

p - қысым, Па

Pr - Прандтль саны

Q - жылулық эффект,

\[\lambda e\gamma_{e a}\]

Re -Рейнольдс критерийі

R - универсал газ тұрақтысы,

T - температура, Т

\[i u_{0}\]

- турбуленттіліктің бастапқы деңгейі

w - химиялық реакциялардың жылдамдықтары,

\[{\hat{\mathcal{N}}}\underline{{{\hat{\mathcal{X}}}}}\underline{{{\hat{\mathcal{X}}}}}\underline{{{\hat{\mathcal{X}}}}}\]

\[\mathcal{A}\]

- жылуөкізгіштік коэффициенті,

\[\bar{A}\alpha\chi\chi\ .\]

\[{\rlap{f}{\partial}}\ K\]

- турбуленттік тұтқырлық,

\[{\hat{e}}{\tilde{\mathcal{W}}}_{i}\cdot{\tilde{n}}\]

\[\mathcal{H}\]

- динамикалық тұтқырлық,

\[{\hat{e}}{\tilde{\mathcal{W}}}_{i}\cdot{\hat{n}}\]

\[\mathcal{P}\]

- тығыздық,

\[e y_{i},\]

\[\textstyle{\mathcal{O}}\]

- стехиометрия коэффициенті

КІРІСПЕ

Химиялық реакциялар мен турбуленттік ағындарды зерттеуге аса қызығушылық олардың ғылыми және қолданбалы даму мағыналарымен байланысты. Қазіргі таңдағы бар экологиялық және экономикалық мәселелер жанудың шығындарды минималдау, отынның жануының эффективтілігін өсіру, қауіпті заттардың ауаға шығаруын төмендету сияқты жаңа технологияларын табуды қажет етеді.

Ғылыми тұрғыдан жанудың турбуленттік теориясында көптеген анықталмаған сұрақтары бар. Диффузиялық жану бірнеше ерекшеліктерге ие болғандықтан- жану жылдамдығы кинетикалық емес, яғни (активация энергиясы, реакциялардың жылулық эфектісі т. б. ) реогенттердің араласу шарттарымен, физикалық параметрлермен сонымен қатар ағын гидродинамикасымен анықталады. Сондықтан диффузиялық алаудың дамуына, мысалы, бастапқы жылдамдық, концентрация, қортынды заттардың температурасы, турбуленттіліктің бастапқы деңгейі, сыртқы күштер, жану камерасының геометриясы шекарадағы температуралық шарттар және т. б. сияқты параметрлер қандай рөл атқаратындығын білу қажет.

Ағынның турбуленттік құрылысына химиялық реакциялар қалай әсер ететіндігі белгілі, ал турбуленттілік өз кезегінде жану процесінің ерекшеліктерін анықтайды. Бірақ қазіргі уақытта осы өзара әсерлерсудің заңдылықтары жеткіліксіз зерттелген.

Физикалық үлгілер көмегімен осындай күрделі турбуленттік жану сияқты құбылыстарды зерттеу, бір жағынан, физикалық тәжірибеге кеткен көп шығынмен, екінші жағынан, жану камерасында және түтіндік масштабы үлкейтілген құрылғыларда барлық параллельді өтіп жатқан процестерді физикалық моделдеу мүмкін емес болғандықтан мұндай беталыс күрделі мәселелердің кей бөліктерін шешу үшін ғана қажет. Бұл мәселені шешу тек жүйелік анализ, математикалық және имитациялық үлгілеу негізінде ғана мүмкін.

Осыған орай есептеулік тәжірибе бірден-бір экономикалық эффективті және ынғайлы, тоқтала кетсек толық анализ алу және жанудағы орын алатын күрделі физикалық және химиялық құбылысты терең түсіну үшін жалғыз мүмкін тәсіл.

Сонымен қатар сандық әдістерді зерттеу бірнеше кемшіліктерге ие, ал олар кейде есептеуіштердің еңбектерін жоққа шығарады. Олардың негізгі мәселелеріне тұрақтылық, апроксимация және соңғы бөлек схемалардағы ұқсастығы жатады. Осыған байланысты сенімді тәжірибелік мәліметтер мен салыстыру арқылы алынған сандық шешімге көз жеткізу әрқашан маңызды сұрақтар болып қалуда.

1. ТУРБУЛЕНТТІК ЖАНУ

1. 1. Жану теорясы

Жану - жанғыш қоспаның компоненттерін жану өнімдеріне айналдыратын күрделі физика-химиялық процесс, жылулық сәулелену, жарық және сәулелік энергия шығарады. Жақынырақ бейнелесек - ол қарқынды өтетін тотықтандырғыш.

Дыбысқа дейінгі жану жарылыс пен детонацияға қарағанда, екпінді толқын туындауына байланысты төмен жылдамдықта өтеді. Дыбысқа дейінгі жануға - қалыпты ламинарлық және турбуленттік таралуы, ал асқын дыбыстыққа - детонациялық жатады.

Жану жылулық және дыбыстық болып бөлінеді. Жылулық жану негізіне бөлінетін жылудың жиналу салдарынан өздігінен өсіп, үдейтін химиялық реакция жатады. Тізбектік жану төменгі қысымдағы кейбір газдыфазалық реакцияларда кездеседі.

Термиялық өздігінен үдеу шарты барлық реакцияларды кең жылулық эффектерімен (әсерімен) және энергия активациясымен қамтамасыз етеді [1] .

Жану өздігінен өршіп, өздігінен тұтануы немесе алдын ала ойластырылған жағу салдарынан басталуы мүмкін. Үздіксіз жану белгіленген сыртқы шарттарда стационарлық режимде өтеді, егер процестің негізгі қасиеттері - реакция жылдаммдығы, күшті жылу бөліну температура және өнім құрамы -уақыт бойынша өзгермесе, немесе осы қасиеттер өздерінің орташа мәнінде ауытқыса онда периодтық режимде өтеді.

Жылдамдық реакциясының температурадан күшті сызықтық емес тәуелділігі салдарынан, жану сыртқы шарттарға жоғарғы сезгіштігімен ерекшеленеді. Жанудың осы қасиеті бірдей шарттарда бірнеше стационарлық режимдердің пайда болуына себепші [2] .

Жанғыш қоспаның адиабаттық жану барысында жылу $Т_{F}$ $Т_{F}$ есепке алынуы мүмкін, егер толық жану кезінде бастапқы қоспаның құрамы және бастапқы қоспа мен өнімнің термодинамикалық функциясы белгілі болса. Егер өнім құрамы алдын ала белгілі болса $\ {\ Т}_{ж}$ $\ {\ Т}_{ж}$ жүйенің ішкі энериясының тұрақты көлеміндегі немесе оның энтальпиясынның бастапқы және соңғы жағдайында тұрақты қысым тепе теңдік шартынан мына теңдеу көмегімен есептелуі мүмкін: $\ {\ Т}_{ж} = Т_{0} + \frac{Q_{r}}{C}$ $\ {\ Т}_{ж} = Т_{0} + \frac{Q_{r}}{C}$ , мұндағы $Т_{0}$ $Т_{0}$ -қоспаның бастапқы температурасы, С- жылусыйымдылық, $\ Q_{r}$ $\ Q_{r}$ - ${\ Т}_{ж}$ ${\ Т}_{ж}$ температурадағы қоспаның жану жылуы, Q- жану реакциясының жылулық эффектісі. ${\ Т}_{ж}$ ${\ Т}_{ж}$ - мәні тұрақты қысымға қарағанда, тұрақты көлемде үлкен себебі соңғы жағдайда жүйенің ішкі энергиясының бір бөлігі кеңею жұмысына жұмсалады [3] . Тәжірибеде адиабаттық жану шарттары, егер реакция реакциялық көлем мен қоршаған орта арасындағы жылуалмасу айтарлықтай болғанша бітіп үлгерсе орындалады, мысалы жану камерасындағы ірі реактивті двигательдер, үлкен реакторларда, жанудың тез таралатын толқындарында болады. Термодинамикалық есеп процесс жайында аз ғана яғни өнімнің температурасы мен тепе-теңдігі бойынша мағлұмат береді. Жануды толық бейнелеу оның ішінде процесс жылдамдығының анықталуы және қоршаған ортамен жылу және массаалмасу критикалық шарттары кезінде, макрокинетикалық тұрғыда, заттар мен энергияның алмасу процестерімен қатысты химиялық реакция қарастырылады.

Алдын ала жанғыш қоспа мен тотықтырғыштың араласуы барлық салыстырмалы жіңішке қабатта, бастапқы қоспа мен өнімді және жанғыш қоспа бойымен жану толқындарының таралуын бөлетін немесе жанғыш қоспа мен толтырылған кеңістікте өтуі мүмкін. Диффузиялық жану - араласпаған жүйеде мүмкін болады, ондағы реакция салыстырмалы жіңішке аймаққа ықшамдалады, отын мен тотықтырғышты ажыратып, осы аумақтағы реагенттердің диффузиялық жылдамдығын анықтайды [ 4] .

Жану процестерін бейнелеу . Техникалық құрылғылардағы жану процесінің маңыздылығы - керекті дәлдікте оны суреттеуге мүмкіндік беретін әр түрлі модельдердің пайда болуына негіз болды. Былайша айтқанда нөлдік жақындалуға химиялық реакциялардың анықталуы, температураның өзгеруі, қысым және массаның өзгеріссіз кезіндегі реагенттер құрамы кіреді. Бұл жабық көлемде өтетін процеске дәл келеді, тұтану температурасынан жоғары қызған жанғыш қоспа енгізілген. Кеңістіктегі реагенттердің орын ауыстыруы бір, екі үшөлшемді модельдерге кіреді. Өлшеу мөлшері модельдердің кеңістік координат мөлшерімен сәйкес келеді. Таза динамикалық ағыстағыдай жану режимі: турбулентті немесе ламинарлы болады. Ламинарлы жанудың бір өлшемді суреттелуі жану аумағының жайында аналитикалық маңызды қортынды алуға мүмкіндік береді, соңынан осылар аса қиын турбуленттік модельдерде қолданылады [5] .

Көлемді жану . Көлемді жану мысалға идеалды араласу жылу оқшауланған реакторда өтеді, ондағы бастапқы қоспа белгілі бір мөлшердегі отынмен $а_{0}$ $а_{0}$ , $\ т_{0}$ $\ т_{0}$ температурада түседі, басқа жану температурасында реактор қоспаны басқа бір мөлшердегі отынның мөлшерімен а тастап кетеді.

G(Qa0+CT0) =G(Qa+CT) G({Qa}_{0} + CT_{0}) = G(Qa + CT) G(Qa0+CT0) =G(Qa+CT) G({Qa}_{0} + CT_{0}) = G(Qa + CT)
Ga0−Ga=w(a, T) VGa_{0} - Ga = w(a, T) VGa0−Ga=w(a, T) VGa_{0} - Ga = w(a, T) V
Мұндаw(а, Т) - жану реакциясының жылдамдығы, V- реактор көлемі.
а = а0(ТГ- Т) /(ТГ- Т0)
(2) түрінде жазуға болады:
q-T = q+T
q-T = GC(T - Т0) - реакторда жану өнімдерімен бірге жылу қалдығының жылдамдығы, q+T = Qw(a, Т) V- реакция барысында жылу бөліну жылдамдығы [6] .

1. 2. Газдардың турбуленттік жануы

Газдардың турбуленттілік жануына деген қызығушылық, оның техникалық және толық жану теориясына байланысты. Турбуленттілік жану теориясын зерттеудің ішінде ең маңыздысы ойға қонымды үлгілер мен пікір ұқсастығы және өлшемі болып табылады. Сонымен қатар, есептеуді жүргізудің жартылай импирикалық және статистикалық мүмкіндіктері кеңінен таралған. Қазіргі таңда газдардың турбулентті жануының толыққанды теориясы жоқ және оның пайда болуы жақын болашақта бола қоймас.

Бұл сұрақтың күрделілігі турбуленттілік қозғалыстың қатаң физикалық және тұйықталған математикалық теорияның жоқтығымен байланысты. Осыдан газдардың турбулентті жану теориясының дамуы жылжымалы турбуленттік ағыстың толық теориясынан, оның ішінде турбуленттік ағыс теориясынан, сонымен қатар турбуленттілік қозғалыс пен жанудың құрамына бағытталған тәжірибелік зерттеу жұмыстарына тікелей бағынышты. Ал мұндай тәжірибелер әлі толыққанды жетілмеген. Турбуленттік ағыстағы газдардың жануының сандық әдіспен зертеуіде кеңінен қолданыс таппаған.

Айтылған пікірге байланысты теорияның негізгі сұрақтарына тоқталсақ, бұл кинетиканың шекті схемасына және аэродинамиканың жануының есептеуінің басыңқылығына байланысты. Алайда, бұл жағынан жану тұрақтылығы газ ағындарының жану барысындағы асқын дыбыстық қасиеттері және тәжірибелік мәліметтері талқыланбайды.

Егер ағынның Re=1500 асса, ағын толығымен турбулентікке айналады. Инженерлік есептеулерде Рейнольдс санының үлкен мәні қарапайым болғандықтан, ламинарлыққа қарағанда турбуленттік ағындар жиі кездеседі. Турбуленттік ағындар бірқатар ерекше қасиеттерге ие, мысалы, рейнольдс саны өскенде олардың сипаттамаларының тәуелсіздігі.

Турбуленттік диффузиялық жалындарды практикалық қолдану

Реалды жалындарға жағу құрылғысына үздіксіз берілетін, буландырылған мұнай ағындары бар, өндірістік қыздырғыштар жалынның жылулық сәулеленуі жағу құрылғысының төменгі бөлігіндегі затты қыздыруы.

1 -сурет.

Сұйық ракета двигателінде сұйық ағындардың жылдам булану кезінде пайда болатын тамшылар ағыны бұлт тамшылары емес, бу ағыны ретінде қаралуы мүмкін.

2-сурет. Турбуленттік жалын

Сондықтан турбуленттік диффузиялық жалында ракета двигателіндегі тағы да бір жану моделі ретінде қарастыруға болады. Дизельдік двигательдерде жағдай басқа, бірақ процесс стационарлық емес. Жанудың аяқталуы үшін ауа мен жанардың буын араластыру қажет.

3-сурет. Жалын пішіні

Реакция аумағы $f_{}\ \$ $f_{}\ \$ және $f_{⁺}\$ $f_{⁺}\$ тең $f_{стех}$ $f_{стех}$ бет арасында орналасқан соңғы көлемге тең. Сыртқы беті $f_{⁺}$ $f_{⁺}$ = $f_{стех}$ $f_{стех}$ сәйкес келеді өйткені онда негізінен жанғыш отыны аз газ болады. Ал химиялық реакция қоспа максималды жанғыш отынның мөлшерін иемденген уақыт моментінде болады [7] .

Ламинарлық ағындағы жану - көбінесе оттық жарық берушi немесе қыздыру аспаптары арқылы жүзеге асады. Техникалық құрылғылар үшiн тек қана газдыауалық ағынның трубулентті қозғалысы жанында iске асырылатын едәуiр үлкен жылулық фарсировкалары қажет.

Стационарлық процестер жанындағы турбуленттік ағыстағы дайын жанғыш қоспаның кинетикалық жануы әдетте жану ошағының орнықтылығының жоғалуымен байланысты. Егерде белгілі шеткі шамаларда процестің орнықтылығы іске асса, жану диффузиялық реттік факторларынан және нағыз диффузиялық аймаққа өтуі ықтимал, онда жану жылдамдығы тек қана жанғыш газдар мен заттардың ығысу жылдамдығына, былайша айтқанда, турбулентті ағыстың қасиеттеріне тәуелді болады.

Ірімасштабты турбуленттік режимге ауысқанда турбуленттіліктің масштабы жалын аумағының қалыңдығынан үлкен болады, сонда аумақтың бейнесі тағы да ауысады. Аумақтың беткі қабатындағы толқулар едәуір үлкейгенде, тіпті бөлек газдық бөлшектер одан жұлынып, ағыс бойымен жанғыш заттардың арасында ұшып жүреді. Осы ұшудың барысында бөлшектер кезекті лүпілімен майдаланып, жануын жалғастырады.

Сонымен, жану аумағы дегеніміз жану ошағының жүйесі толық жыртылған, шашыраған, бөлшектенген және жанған бөлшектердің қабаттар түріндегі жаңа жанғыш қоспасы болып табылады. Сол қабаттың қалыңдығы ағыстың берілген жылдамдығындағы бөлшектердің жану уақытымен τ анықталады ( $h_{сл} = w_{пот}\tau_{гор}$ $h_{сл} = w_{пот}\tau_{гор}$ ) .

$\tau = \frac{h_{л}}{u_{норм}}\sim\frac{a}{u_{\begin{array}{r} норм \\ \end{array}}^{2}}$ $\tau = \frac{h_{л}}{u_{норм}}\sim\frac{a}{u_{\begin{array}{r} норм \\ \end{array}}^{2}}$ . (1)

Осы процесстің сүлбесі. 4-суретте, в көрсетілген. Салыстыру үшін ламинарлық ағыстағы жазық аумақтың жану сүлбесі 4-суретте, а көрсетілген.

4-сурет. Жану аумағы

Орташа жылдамдықтағы $u_{орт}$ $u_{орт}$ жалын аумағының таралу жылдамдығы [8] :
$u_{фр} = \sqrt{\frac{a}{\tau}} = \sqrt{\frac{{au}_{морт}^{2}}{a}} = u_{орт}$ (2)

Жалын аумағының қалыңдығы мына өрнекпен өрнектеледі:

$h_{л} = \frac{a}{u_{орт}}$ (3)

Жылу форсировкасы мынаған тең:

$\frac{Q}{F_{л}} = 3600\gamma_{0}u_{орт}H\left\lbrack \frac{ккал}{м^{2}}*ч \right\rbrack.$ $\frac{Q}{F_{л}} = 3600\gamma_{0}u_{орт}H\left\lbrack \frac{ккал}{м^{2}}*ч \right\rbrack.$ (4)

1. 3. Турбуленттік жалынның таралу аумағы

Турбуленттік жалын . Турбуленттік жалын газдық отын мен тотықтырғышты қатты араласу барысында туындайды. Алдын ала араласқан қоспадағы турбуленттік жалын ішкі жану двигателінде және реактивті двигательдегі форсаждық камераларындағы негізгі жану режимі болып табылады. Бұл жалындар алдын ала араласқан ағында қалай ішінде, солай шығысында тұрақталуы мүмкін. Ағынның төменгі жылдамдықтарында бунзеновтық жанарғыдағы және ламинарлық жалындар секілді әртүрлі аумақтағы жалындар т. б уақыт бойынша стационарлы критикалықтан жоғары ағын жылдамдығында құбырдағы ағын турбуленттілікке айналады және арқырауық дыбыспен жүреді. Бұл жағдайда жалын кең, бұлыңғыр аумақта болады. Алдына ала араласпаған қоспадағы турбуленттік жалын тәжірибелік тұрғыдан қызығушылық тудырады. Олар: реактивті двигательдерде, дизельді двигательдерде, бу қазандарында, жанарғыларда және сутекті - оттекті ракеталық двигателдерде пайда болады. Әртүрлі шоқтық тұтанумен ішкі жану двигательдеріндегі алдын ала араласқан қоспадағы турбуленттік жануды айтпағанда, көптеген жағдайларда алдын ала араласпаған қоспадағы турбуленттік жану орын алады [9] .

5-сурет. Жалын суреті

Турбуленттік жалын жану өнімінің ядросын сыртын жаңа газбен қоршаған қабаттан тұрады дейік. Жалынның турбуленттік аумағынан өтетін газ ағыны. Турбуленттік жалын аумағы қалындаған түрінде көрінеді, себебі ламинарлық жалынның бір сәттік жіңішке аумақ кеңістікте тез қозғалады. Ламинарлық жалын аумағының маңында турбуленттік түрленеді , турбуленттік жалынның көлденең аумағында турбуленттіліктің орташа интенсивтілігі ағып келе жатқан ағынның турбуленттіліктің интенсивтілік мағынасында максималды мәніне дейін біртіндеп өседі. Қоспа құрамының әсері кері бағытта болады. Жоғары айтылған жағдай жанарғыға жақын маңайда байқалмайды. Керісінше, мұнда локальдық аумақтар ғана бар, яғни жалыннан таралу жылдамдығының максималды мәні қоспаның түсу жылдамдығынан асуы мүмкін. Сондықтан жалын орналасқан турбулентті ағындағы жылдамдақта орналасады. Содан басқа, барлық жағдайда жалын аумағы турбуленттік қоспада алдын ала дайындалған қоспа жалынның максималды таралу жылдамдығымен ауыстырылуы керек. Бұл жалынның созылуы мен аққыштығына келеді. Егер жалын жетерліктей келген ағынды жұтып өшпеуге әкелетін үлкен аумақтар таппаса, ол ұшқыш жанарғы не басқа да энергия көздерімен сүйемелдеп тұрмаса онда өшу туады [10] .

Турбуленттік жалында реакциялар ламинарлық жалындағы секілді температура және әсерлесуші газ құрамы жағдайларында өрбиді. Бірақта турбуленттік жалында химиялық реакция заттың турбуленттік диффузиясы және турбуленттік жылуөткізгіштігінің әсерінен тездетіледі. Орташаланған температура мен концентрация қисықтары ламинарлық жалындікі сияқты турбуленттіліктің дәрежесін жасанды түрде жоғарылатқанда жоғарылайды.

Диффузиялық жалында қысымның күл тудырудың жылдамдығына әсері. Турбуленттік жалынның таралу жылдамдығының мағынасы отын қоспасының жану құбылысына жатады. Оның жану бетін заттық үлкейтетін, әр түрлі масштабты турбуленттік лүпілдер бар. Жану камерасының сипаттамаларын анықтауда диффузиялық турбуленттік жалындағы ығысу процестері үлкен рөл атқарады. Химиялық әрекеттесу тек отын мен тотықтырғыштың молекулалары соқтығысқанда болады, сондықтан көлемдердің механикалық араласуын, молекулярлық біртектілікке дейінгі ығыстыруды осы диффузиялық жанудағы әрекеттесуді анықтайтын, шектеу керек. Турбуленттік жалын, газдық отын, тотықтырғыш пен жалындағы зерттелген ерітіндіні турбуленттік қозғалыс процесі барсында ығыстыру арқылы алынады. Осылай турбуленттік жалынды қолдану барысында барлық ерітінді жалынға түседі [11] .

... жалғасы

Сіз бұл жұмысты біздің қосымшамыз арқылы толығымен тегін көре аласыз.