Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты
1) Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.Энтропия және термодинамикалық ықтималдылық.
2) Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
3) Изохоралық.изотермиялық және изобаралық.изотермиялық потенциалдар.
2) Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
3) Изохоралық.изотермиялық және изобаралық.изотермиялық потенциалдар.
Термодинамиканың екінші заңы абсолюттік заң емес,статистикалық заң болып саналады,яғни молекулалар саны өте көп болғанда және қарастырылған жүйенің шамасы үлкен болғанда ғана қолданылады. Егер жүйенің шамасы өте аз болса, бұл заңның қолдану ықтималдылығы да азая түседі.
Статистикалық физикада термодинамикалық ықтималдылықты жүйе жағдайының ықтималдылығы ретінде қарастырады. Жүйенің жағдайы оның көптеген микро жағдайымен сипатталады. Осы микро-жағдайлардың санын термодинамикалық ықтималдылық деп атайды. Берілген микрожағдайдың термодинамикалық ықтималдылығын табу үшін молекулалардың әр түрлі ұяларда топтасып таралу санын есептеу керек. Егер N молекулалар n ұяларда біріншісінде N1 ,екіншісінде N2 т.с.с. болып таралатын болса,онда термодинамикалық ықтималдылық (W) мынаған тең:
W=N! / N1! / N2! / N3!
Факториал белгісі «/!/» мынаны көрсетеді:
N! =1*2*3…* N (0! =1)
Л.Больцман өздігінен жүретін процестер олардың соңғы жағдайының ықтималдылығы бастапқы жағдайына қарағанда көп болса, яғни соңғы жағдай микрожағдайлардың өте көп санымен жүзеге асатын болса ғана жүреді деген болжам айтты.
Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
Термодинамикадағы көптеген математикалық түрлендірулер осы термодинамиканың қайтымды процестер үшін бірінші және екінші заңдарының біріккен теңдеуінің негізінде жасалады. Ол теңдеуді:
dU=T*dS-PdV-ɸ*dq-σds-Pkdnk
Дж.Гиббс термодинамиканың негізгі теңдеуі деп аталады.
Ішкі энергияның өзгеруі (dU), температура (Т), қысым (Р), электрлік потенциал (ɸ), беттік керілу (σ) т.б. әр түрлі жалпыланған күштерді (Pk), энтропия (S), көлем (V),заряд (q), беттік аудан (s) және басқа да әртүрлі жалпыланған координаттардың өзгеруіне көбейткендегі шамалардың өосындыларымен анықталып отыр. Бұл жағдайда қайтымды процестер үшін барлық шамалар қарастырылатын жүйе сипатталады.
Ішкі энергия. Жүйенің массасы мен құрамы тұрақты және жүйенің жасайтын жұмысы тек газ ұлғаюының жұмысы δA=PdV деп қарастырайық.Егер ішкі энергияны көлем мен энтропияның функциясы, яғни U=f (V,S ) деп қарастырсақ, онда басқа параметрлер ( Т және Р) энтропия және көлеммен мынадай байланыста болады:
Статистикалық физикада термодинамикалық ықтималдылықты жүйе жағдайының ықтималдылығы ретінде қарастырады. Жүйенің жағдайы оның көптеген микро жағдайымен сипатталады. Осы микро-жағдайлардың санын термодинамикалық ықтималдылық деп атайды. Берілген микрожағдайдың термодинамикалық ықтималдылығын табу үшін молекулалардың әр түрлі ұяларда топтасып таралу санын есептеу керек. Егер N молекулалар n ұяларда біріншісінде N1 ,екіншісінде N2 т.с.с. болып таралатын болса,онда термодинамикалық ықтималдылық (W) мынаған тең:
W=N! / N1! / N2! / N3!
Факториал белгісі «/!/» мынаны көрсетеді:
N! =1*2*3…* N (0! =1)
Л.Больцман өздігінен жүретін процестер олардың соңғы жағдайының ықтималдылығы бастапқы жағдайына қарағанда көп болса, яғни соңғы жағдай микрожағдайлардың өте көп санымен жүзеге асатын болса ғана жүреді деген болжам айтты.
Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
Термодинамикадағы көптеген математикалық түрлендірулер осы термодинамиканың қайтымды процестер үшін бірінші және екінші заңдарының біріккен теңдеуінің негізінде жасалады. Ол теңдеуді:
dU=T*dS-PdV-ɸ*dq-σds-Pkdnk
Дж.Гиббс термодинамиканың негізгі теңдеуі деп аталады.
Ішкі энергияның өзгеруі (dU), температура (Т), қысым (Р), электрлік потенциал (ɸ), беттік керілу (σ) т.б. әр түрлі жалпыланған күштерді (Pk), энтропия (S), көлем (V),заряд (q), беттік аудан (s) және басқа да әртүрлі жалпыланған координаттардың өзгеруіне көбейткендегі шамалардың өосындыларымен анықталып отыр. Бұл жағдайда қайтымды процестер үшін барлық шамалар қарастырылатын жүйе сипатталады.
Ішкі энергия. Жүйенің массасы мен құрамы тұрақты және жүйенің жасайтын жұмысы тек газ ұлғаюының жұмысы δA=PdV деп қарастырайық.Егер ішкі энергияны көлем мен энтропияның функциясы, яғни U=f (V,S ) деп қарастырсақ, онда басқа параметрлер ( Т және Р) энтропия және көлеммен мынадай байланыста болады:
1.Ә.Қоқанбаев “Физикалық және коллоидтық химия”
2. Жайлау С.Ж. “Физикалық және коллоидтық химия”
2. Жайлау С.Ж. “Физикалық және коллоидтық химия”
ҚАЗАҚСТАН РЕСПУБЛИКАСЫНЫҢ БІЛІМ және ҒЫЛЫМ МИНИСТРЛІГІ
СЕМЕЙ қаласының ШӘКӘРІМ атындағы МЕМЛЕКЕТТІК УНИВЕРСИТЕТІ
Оқу пәні: Физикалық және коллоидтық химия
Тақырыбы: Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.
Шифр, мамандық: 5В072100 Органикалық заттарының химиялық технологиясы
Орындаған: ХО-303 тобы Наурызбаева Б.
Тексерген:Баяхметова Б.Б.
Семей 2015
Жоспары:
1) Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.Энтропия және
термодинамикалық ықтималдылық.
2) Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
3) Изохоралық-изотермиялық және изобаралық-изотермиялық потенциалдар.
Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.Энтропия және
термодинамикалық ықтималдылық.
Термодинамиканың екінші заңы абсолюттік заң емес,статистикалық заң болып
саналады,яғни молекулалар саны өте көп болғанда және қарастырылған жүйенің
шамасы үлкен болғанда ғана қолданылады. Егер жүйенің шамасы өте аз болса,
бұл заңның қолдану ықтималдылығы да азая түседі.
Статистикалық физикада термодинамикалық ықтималдылықты жүйе жағдайының
ықтималдылығы ретінде қарастырады. Жүйенің жағдайы оның көптеген микро
жағдайымен сипатталады. Осы микро-жағдайлардың санын термодинамикалық
ықтималдылық деп атайды. Берілген микрожағдайдың термодинамикалық
ықтималдылығын табу үшін молекулалардың әр түрлі ұяларда топтасып таралу
санын есептеу керек. Егер N молекулалар n ұяларда біріншісінде N1
,екіншісінде N2 т.с.с. болып таралатын болса,онда термодинамикалық
ықтималдылық (W) мынаған тең:
W=N! N1! N2! N3!
Факториал белгісі ! мынаны көрсетеді:
N! =1*2*3...* N (0! =1)
Л.Больцман өздігінен жүретін процестер олардың соңғы жағдайының
ықтималдылығы бастапқы жағдайына қарағанда көп болса, яғни соңғы жағдай
микрожағдайлардың өте көп санымен жүзеге асатын болса ғана жүреді деген
болжам айтты.
Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
Термодинамикадағы көптеген математикалық түрлендірулер осы
термодинамиканың қайтымды процестер үшін бірінші және екінші заңдарының
біріккен теңдеуінің негізінде жасалады. Ол теңдеуді:
dU=T*dS-PdV-ɸ*dq-σds-Pkdnk
Дж.Гиббс термодинамиканың негізгі теңдеуі деп аталады.
Ішкі энергияның өзгеруі (dU), температура (Т), қысым (Р), электрлік
потенциал (ɸ), беттік керілу (σ) т.б. әр түрлі жалпыланған күштерді (Pk),
энтропия (S), көлем (V),заряд (q), беттік аудан (s) және басқа да әртүрлі
жалпыланған координаттардың өзгеруіне көбейткендегі шамалардың
өосындыларымен анықталып отыр. Бұл жағдайда қайтымды процестер үшін барлық
шамалар қарастырылатын жүйе сипатталады.
Ішкі энергия. Жүйенің массасы мен құрамы тұрақты және жүйенің жасайтын
жұмысы тек газ ұлғаюының жұмысы δA=PdV деп қарастырайық.Егер ішкі энергияны
көлем мен энтропияның функциясы, яғни U=f (V,S ) деп қарастырсақ, онда
басқа параметрлер ( Т және Р) энтропия және көлеммен мынадай байланыста
болады:
dU≤TdS- δA ; dU ≤TdS-PdV
Энтальпия. Егер тәуелсіз айнымалылар ретінде қысым мен энтропияны
алсақ,онда функция ретінде энтальпияны қарастыруға болады, яғни
H=ƒ( PS) . Күй жағдайдың басқа параметрлермен (T,V) осы шамалардың
байланысын теңдеудегі – pdV өрнегін теңсіздіктің сол жағына шығарып және
осы теңдеудің екі жағына да VdP өрнегін жазып көрсетуге болады:
dU+ PdV+VdP≤TdS+VdP
d(U+PV) ≤ TdS+VdP
dH≤TdS+VdP
Егер қысым мен энтропияны жүйеде тұрақты етіп ұстасақ,онда: dH≤0. Бұдан
изобарлық-изоэнтроптық жағдайда жүйеде өздігінен жүретін процестер
энтальпияны азайтатынын,ал тепе-теңдік жағдайында энтальпия мәнінің ең аз
шама болатынын көреміз.
Изохоралық-изотермиялық және изобаралық-изотермиялық потенциалдар.
Жабық және ашық жүйелерде процесс барысында әрі энтропия,әрі энергия
өзгереді. Сол себептен осы жүйелерді сипаттау ... жалғасы
СЕМЕЙ қаласының ШӘКӘРІМ атындағы МЕМЛЕКЕТТІК УНИВЕРСИТЕТІ
Оқу пәні: Физикалық және коллоидтық химия
Тақырыбы: Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.
Шифр, мамандық: 5В072100 Органикалық заттарының химиялық технологиясы
Орындаған: ХО-303 тобы Наурызбаева Б.
Тексерген:Баяхметова Б.Б.
Семей 2015
Жоспары:
1) Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.Энтропия және
термодинамикалық ықтималдылық.
2) Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
3) Изохоралық-изотермиялық және изобаралық-изотермиялық потенциалдар.
Термодинамиканың екінші заңының статистикалық сипаты.Энтропия және
термодинамикалық ықтималдылық.
Термодинамиканың екінші заңы абсолюттік заң емес,статистикалық заң болып
саналады,яғни молекулалар саны өте көп болғанда және қарастырылған жүйенің
шамасы үлкен болғанда ғана қолданылады. Егер жүйенің шамасы өте аз болса,
бұл заңның қолдану ықтималдылығы да азая түседі.
Статистикалық физикада термодинамикалық ықтималдылықты жүйе жағдайының
ықтималдылығы ретінде қарастырады. Жүйенің жағдайы оның көптеген микро
жағдайымен сипатталады. Осы микро-жағдайлардың санын термодинамикалық
ықтималдылық деп атайды. Берілген микрожағдайдың термодинамикалық
ықтималдылығын табу үшін молекулалардың әр түрлі ұяларда топтасып таралу
санын есептеу керек. Егер N молекулалар n ұяларда біріншісінде N1
,екіншісінде N2 т.с.с. болып таралатын болса,онда термодинамикалық
ықтималдылық (W) мынаған тең:
W=N! N1! N2! N3!
Факториал белгісі ! мынаны көрсетеді:
N! =1*2*3...* N (0! =1)
Л.Больцман өздігінен жүретін процестер олардың соңғы жағдайының
ықтималдылығы бастапқы жағдайына қарағанда көп болса, яғни соңғы жағдай
микрожағдайлардың өте көп санымен жүзеге асатын болса ғана жүреді деген
болжам айтты.
Гиббстің негізгі теңдеуі және қосымша термодинамикалық функциялар.
Термодинамикадағы көптеген математикалық түрлендірулер осы
термодинамиканың қайтымды процестер үшін бірінші және екінші заңдарының
біріккен теңдеуінің негізінде жасалады. Ол теңдеуді:
dU=T*dS-PdV-ɸ*dq-σds-Pkdnk
Дж.Гиббс термодинамиканың негізгі теңдеуі деп аталады.
Ішкі энергияның өзгеруі (dU), температура (Т), қысым (Р), электрлік
потенциал (ɸ), беттік керілу (σ) т.б. әр түрлі жалпыланған күштерді (Pk),
энтропия (S), көлем (V),заряд (q), беттік аудан (s) және басқа да әртүрлі
жалпыланған координаттардың өзгеруіне көбейткендегі шамалардың
өосындыларымен анықталып отыр. Бұл жағдайда қайтымды процестер үшін барлық
шамалар қарастырылатын жүйе сипатталады.
Ішкі энергия. Жүйенің массасы мен құрамы тұрақты және жүйенің жасайтын
жұмысы тек газ ұлғаюының жұмысы δA=PdV деп қарастырайық.Егер ішкі энергияны
көлем мен энтропияның функциясы, яғни U=f (V,S ) деп қарастырсақ, онда
басқа параметрлер ( Т және Р) энтропия және көлеммен мынадай байланыста
болады:
dU≤TdS- δA ; dU ≤TdS-PdV
Энтальпия. Егер тәуелсіз айнымалылар ретінде қысым мен энтропияны
алсақ,онда функция ретінде энтальпияны қарастыруға болады, яғни
H=ƒ( PS) . Күй жағдайдың басқа параметрлермен (T,V) осы шамалардың
байланысын теңдеудегі – pdV өрнегін теңсіздіктің сол жағына шығарып және
осы теңдеудің екі жағына да VdP өрнегін жазып көрсетуге болады:
dU+ PdV+VdP≤TdS+VdP
d(U+PV) ≤ TdS+VdP
dH≤TdS+VdP
Егер қысым мен энтропияны жүйеде тұрақты етіп ұстасақ,онда: dH≤0. Бұдан
изобарлық-изоэнтроптық жағдайда жүйеде өздігінен жүретін процестер
энтальпияны азайтатынын,ал тепе-теңдік жағдайында энтальпия мәнінің ең аз
шама болатынын көреміз.
Изохоралық-изотермиялық және изобаралық-изотермиялық потенциалдар.
Жабық және ашық жүйелерде процесс барысында әрі энтропия,әрі энергия
өзгереді. Сол себептен осы жүйелерді сипаттау ... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Пәндер
- Іс жүргізу
- Автоматтандыру, Техника
- Алғашқы әскери дайындық
- Астрономия
- Ауыл шаруашылығы
- Банк ісі
- Бизнесті бағалау
- Биология
- Бухгалтерлік іс
- Валеология
- Ветеринария
- География
- Геология, Геофизика, Геодезия
- Дін
- Ет, сүт, шарап өнімдері
- Жалпы тарих
- Жер кадастрі, Жылжымайтын мүлік
- Журналистика
- Информатика
- Кеден ісі
- Маркетинг
- Математика, Геометрия
- Медицина
- Мемлекеттік басқару
- Менеджмент
- Мұнай, Газ
- Мұрағат ісі
- Мәдениеттану
- ОБЖ (Основы безопасности жизнедеятельности)
- Педагогика
- Полиграфия
- Психология
- Салық
- Саясаттану
- Сақтандыру
- Сертификаттау, стандарттау
- Социология, Демография
- Спорт
- Статистика
- Тілтану, Филология
- Тарихи тұлғалар
- Тау-кен ісі
- Транспорт
- Туризм
- Физика
- Философия
- Халықаралық қатынастар
- Химия
- Экология, Қоршаған ортаны қорғау
- Экономика
- Экономикалық география
- Электротехника
- Қазақстан тарихы
- Қаржы
- Құрылыс
- Құқық, Криминалистика
- Әдебиет
- Өнер, музыка
- Өнеркәсіп, Өндіріс
Қазақ тілінде жазылған рефераттар, курстық жұмыстар, дипломдық жұмыстар бойынша біздің қор #1 болып табылады.
Ақпарат
Қосымша
Email: info@stud.kz