Планетааралық магнит өрісінің құрылысы


1 Планетааралық магнит өрісінің құрылысы
2 ҒС.ң Жер орбитасындағы 10 ГэВ.тен аз энергия аймағындағы энергиялық спектрі
3 ҒС көздеріне қойылатын талаптар
4 ҒС.ң Жер орбитасындағы 10 ГэВ.тен аз энергия аймағындағы энергиялық спектрі
5 ҒС . ң толық энергиясы мен өмір сүру уақыты
Планетааралық кеңістіктегі шапшаң бөлшектер қозғалысына магнит және электр өрістері шешуші әсер етеді. Әртүрлі факторлардың ҒС-ке әсерін бағалап көрейік. ҒС бөлшектерінің Күнге гравитациялық тартылуын мынаған сүйеніп бағалауға болады. Протонның Күн бетіндегі гравитациялық энергиясы ~2 кэВ-ке тең, демек, ҒС энергиясы бұл мәннен өте көп болғандықтан, күн гравитациялық өрісінің ҒС-ке әсерін елемейтіндей аз деп есептеуге болады. ҒС-ң планетааралық плазманың бөлшектерімен кулондық әсерлесуі елеусіз болып табылады. Жер орбитасы қасындағы жылулық (Te~Ti~105 К) электрондар мен иондардың үлкен бұрышқа кулондық шашырауға қатысты жолы 1 а.б. көп екенін оңай көрсетуге болады, ал энергия өскен сайын релятивтік емес энергия үшін бұл жол энергия квадратына пропорционал өседі. ҒС-ң плазма бөлшектерімен ядролық соқтығысуларға қатысты жол оданда көп, яғни ядролық әсерлесуді де еске алмауға болады. Ал энергиясы 1 МэВ- тен аз протондардың магнит біртекті еместіктерімен соқтығуларға қатысты еркін жол ұзындығы көбінесе 1 а.б. үлкен емес, көп жағдайларда бұл шамадан әлдеқайда аз болады. Демек ГС-ң өлшемі шамамен 100 а.б. күн желі бар аймақтағы (гелиомагнитсферадағы) қозғалысын қарастырғанда, гравитациялық өрістің әсері мен кулондық және ядролық шашырауды еске алмай, ҒС-ң тек ПМӨ- мен әсерлесуін қарастыруға болады.
Планетаралық ортамен әсерлесу нәтижесінде болатын ҒС ағындарының өзгерістерін ҒС-ң гелиомагнитсферадағы модуляциясы деп атайды.
ҒС-тің Планетаралық магнит өрісімен-(ПМӨ) әсерлесуі туралы есептің қойылуы ҒС пен ПМӨ-ң энергия тығыздығыларының қатынасына тәуелді. Егер ҒС энергиясының тығыздығы ПМӨ энергиясының тығыздығынан аз болса, онда шапшаң бөлшектердің планетааралық ортаға кері әсерін еске алмай, күн жүйесіндегі реттелген немесе кездейсоқ өрістерді берілген деп есептеуге болады. ҒС тасымалдауы бұл жағдайда сызықтық теңдеулермен өрнектеледі. Ал ҒС энергиясы көп болса, онда ҒС-ң ПМӨ -ге, ол арқылы Күн желіне, әсері бейсызық есепке әкеледі. Жер орбитасындағы магнит энергиясы тығыздығының сипатты мәні - B1 эрг\см3 (5.10-5 Гс). ҒС энергиясы тығыздығын бағалау үшін ҒС-ң энергетикалық спектрін пайдалануға болады. Бағалау ҒС(T1МэВ)~10-16 эрг\см3 мәнді береді, ол магит өрісі энергиясы тығыздығынан әлдеқайда аз. Яғни әдетте ҒC-ң планетааралық ортаға кері әсерін елемеуге болады.

Пән: Астрономия
Жұмыс түрі: Материал
Көлемі: 4 бет
Бұл жұмыстың бағасы: 300 теңге




Планетааралық магнит өрісінің құрылысы

Планетааралық кеңістіктегі шапшаң бөлшектер қозғалысына магнит және электр өрістері шешуші әсер етеді. Әртүрлі факторлардың ҒС-ке әсерін бағалап көрейік. ҒС бөлшектерінің Күнге гравитациялық тартылуын мынаған сүйеніп бағалауға болады. Протонның Күн бетіндегі гравитациялық энергиясы ~2 кэВ-ке тең, демек, ҒС энергиясы бұл мәннен өте көп болғандықтан, күн гравитациялық өрісінің ҒС-ке әсерін елемейтіндей аз деп есептеуге болады. ҒС-ң планетааралық плазманың бөлшектерімен кулондық әсерлесуі елеусіз болып табылады. Жер орбитасы қасындағы жылулық (Te~Ti~105 К) электрондар мен иондардың үлкен бұрышқа кулондық шашырауға қатысты жолы 1 а.б. көп екенін оңай көрсетуге болады, ал энергия өскен сайын релятивтік емес энергия үшін бұл жол энергия квадратына пропорционал өседі. ҒС-ң плазма бөлшектерімен ядролық соқтығысуларға қатысты жол оданда көп, яғни ядролық әсерлесуді де еске алмауға болады. Ал энергиясы 1 МэВ- тен аз протондардың магнит біртекті еместіктерімен соқтығуларға қатысты еркін жол ұзындығы көбінесе 1 а.б. үлкен емес, көп жағдайларда бұл шамадан әлдеқайда аз болады. Демек ГС-ң өлшемі шамамен 100 а.б. күн желі бар аймақтағы (гелиомагнитсферадағы) қозғалысын қарастырғанда, гравитациялық өрістің әсері мен кулондық және ядролық шашырауды еске алмай, ҒС-ң тек ПМӨ- мен әсерлесуін қарастыруға болады.
Планетаралық ортамен әсерлесу нәтижесінде болатын ҒС ағындарының өзгерістерін ҒС-ң гелиомагнитсферадағы модуляциясы деп атайды.
ҒС-тің Планетаралық магнит өрісімен-(ПМӨ) әсерлесуі туралы есептің қойылуы ҒС пен ПМӨ-ң энергия тығыздығыларының қатынасына тәуелді. Егер ҒС энергиясының тығыздығы ПМӨ энергиясының тығыздығынан аз болса, онда шапшаң бөлшектердің планетааралық ортаға кері әсерін еске алмай, күн жүйесіндегі реттелген немесе кездейсоқ өрістерді берілген деп есептеуге болады. ҒС тасымалдауы бұл жағдайда сызықтық теңдеулермен өрнектеледі. Ал ҒС энергиясы көп болса, онда ҒС-ң ПМӨ -ге, ол арқылы Күн желіне, әсері бейсызық есепке әкеледі. Жер орбитасындағы магнит энергиясы тығыздығының сипатты мәні - B1 эрг\см3 (5.10-5 Гс). ҒС энергиясы тығыздығын бағалау үшін ҒС-ң энергетикалық спектрін пайдалануға болады. Бағалау ҒС(T1МэВ)~10-16 эрг\см3 мәнді береді, ол магит өрісі энергиясы тығыздығынан әлдеқайда аз. Яғни әдетте ҒC-ң планетааралық ортаға кері әсерін елемеуге болады.

24.ҒС-ң Жер орбитасындағы 10 ГэВ-тен аз энергия аймағындағы энергиялық спектрі

1010 эВ-тен төменгі энергиялар аймағындағы спектр Күн желінің модуляциясымен анықталады.
Күн желіне қатырылған магнит өрісі ГҒС-ң гелиомагнитсферасының ішкі қабаттарына енуіне кедергі жасайды және бұл әсер бөлшектің энергиясы азайған сайын өседі, өскен сайын азаяды.
1010эВ жоғары бөлшектерге Күн желі әсер етпейді дерлік, ал аз энергиялы бөлшектер гелиомагнитосфераға кіруі қиындайды.

25.ҒС көздеріне қойылатын талаптар
ҒС-ң өте маңызды сипаттамаларының бірі - қарқындылық. Берілген бағыт бойынша қарқындылық деп уақыт бірлігі ішінде бірлік денелік бұрыш шегінде бағытқа перпендикуляр орналасқан бірлік бет арқылы өтетін бөлшектердің саны. өлшемділігі =бөлш. смсср . Оның 2 түрі бар: спектрлік (дифференциалдық) қарқындылық [I(E]=бөлш.смсср ГэВ және интегралдық қарқындылық: I(E)=
I мен қатар басқа бөлшектер ағыны деп аталатын шаманы жиі қарастырады. Ол уақыт бірлігі ішінде горизонталь бірлік бет арқылы өтетін бөлшектер санымен анықталады.
Сәулелену изотроптық болса, жартылай сферадан бөлшектер ағыны үшін келесіні жазуға болады:
F====
бөлш.смс
Дифференциалдық ағын бөлш.смс ГэВ
Кейде көлем бірлігіндегі бөлшектер санын анықтайтын концентрация деген шаманы пайдалануға қолайлы болады (*)
Моноэнергиялық емес сәулелену үшін ұқсас формула дифференциалдық концентрация деген шаманы анықтайды.
.
Изотроптық ғарыштық сәулелену Е-ның тығыздығы
Ғарыштық сәулеленудің анизотропия дәрежесінің сипаттайтын шама да өте маңызды. Егер кейбір бағыт бойынша максималды қарқындылық байқалса, ал басқа бағыт бойынша минималды қарқындылық байқалса, онда . вектордың бағыты максималды қарқындылық байқалатын бағытпен беттеседі. Ғарыштық сәулеленудің мүмкін көздерін іздеген кезде бұл барлық сипаттамаларды еске алу керек. Мысалы, егер ғарыштық сәулелер энергиялық спектрі дәрежелік екені белгілі ... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Жердің магнит өрісін зерттеу
Жердің магнит өрісі
Магнит өрісі
Магнит өрісі жайлы
Электр тогының магнит өрісі
Айнымалы магнит өрiсi
Магнит өрісі туралы
Магнит өрісін оқытудың әдістемесі
Электрлік ток магнит өрісін тудырады
Токтар, кернеулер, қуаттар, магнит ағымдары
Пәндер

Қазақ тілінде жазылған рефераттар, курстық жұмыстар, дипломдық жұмыстар бойынша біздің қор №1 болып табылады.

Байланыс

Qazaqstan
Phone: 777 614 50 20
WhatsApp: 777 614 50 20
Email: info@stud.kz
Көмек / Помощь
Арайлым
Біз міндетті түрде жауап береміз!
Мы обязательно ответим!
Жіберу / Отправить

Рахмет!
Хабарлама жіберілді. / Сообщение отправлено.

Email: info@stud.kz

Phone: 777 614 50 20
Жабу / Закрыть

Көмек / Помощь