Гармониялық осциллятор
Дененің күш əсерімен тербелуі үрдісін сандық жағынан сипаттау үшін Ньютон механикасы заңдарын пайдалану қажет. Серіппенің серпімділік күші əсерінен тербелуші дененің (мысалы домалақ шар) қозғалысын қарастырайық (F = - kx).
Үйкеліс күшінің қозғалысқа тигізетін əсерін есепке алмаймыз.
Шарик үшін Ньютонның екінші заңының теңдеуі мына түрде болады:
mx ̈=-kx, (7.15)
мұнда x – тепе-теңдік қалпына дейінгі қашықтық, x ̈ – уақыт бойындағы координатаның екінші туындысы, ал k – серіппенің қатаңдығы.
(7.15) түріндегі теңдеу гармониялық тербелістер теңдеуі деп аталады, ал
осы кіші тербелістерді іске асырушы жүйе сызықтық немесе гармониялық
осциллятор деп аталады. Осылайша, серіппеде тербелуші дене сызықтық
осциллятор моделі боп табылады.
Сызықтық осциллятордың басқадай мысалы ретінде ауытқу бұрышы
жеткілікті түрде аз болатын физикалық жəне математикалық маятниктерді
қарауға болады.
w_0^2=k/m белгісін енгізе отырып (7.15) теңдеуін былай түрлендірейік:
x ̈+w_0^2 x=0 (7.16)
Сонымен, үйкеліс күші жоқ кезде серпімді күш əсеріндегі қозғалыс (7.16)
дифференциалды теңдеумен сипатталады. Бұл теңдеу гармониялық
тербелістер теңдеуі деп аталады.
(7.16) теңдеуінің жалпы шешімі мынадай:
x=acos(w_0 t+φ) (7.17)
мұнда a мен ϕ – еркін тұрақтылар.
Сонымен, x-ң орнынан жылжуы уақыт өте косинус заңы бойынша
өзгереді. Демек, F=-kx түріндегі күштің əсерінде тұрған жүйенің қозғалысы
гармониялық тербеліс түрінде болады.
Үйкеліс күшінің қозғалысқа тигізетін əсерін есепке алмаймыз.
Шарик үшін Ньютонның екінші заңының теңдеуі мына түрде болады:
mx ̈=-kx, (7.15)
мұнда x – тепе-теңдік қалпына дейінгі қашықтық, x ̈ – уақыт бойындағы координатаның екінші туындысы, ал k – серіппенің қатаңдығы.
(7.15) түріндегі теңдеу гармониялық тербелістер теңдеуі деп аталады, ал
осы кіші тербелістерді іске асырушы жүйе сызықтық немесе гармониялық
осциллятор деп аталады. Осылайша, серіппеде тербелуші дене сызықтық
осциллятор моделі боп табылады.
Сызықтық осциллятордың басқадай мысалы ретінде ауытқу бұрышы
жеткілікті түрде аз болатын физикалық жəне математикалық маятниктерді
қарауға болады.
w_0^2=k/m белгісін енгізе отырып (7.15) теңдеуін былай түрлендірейік:
x ̈+w_0^2 x=0 (7.16)
Сонымен, үйкеліс күші жоқ кезде серпімді күш əсеріндегі қозғалыс (7.16)
дифференциалды теңдеумен сипатталады. Бұл теңдеу гармониялық
тербелістер теңдеуі деп аталады.
(7.16) теңдеуінің жалпы шешімі мынадай:
x=acos(w_0 t+φ) (7.17)
мұнда a мен ϕ – еркін тұрақтылар.
Сонымен, x-ң орнынан жылжуы уақыт өте косинус заңы бойынша
өзгереді. Демек, F=-kx түріндегі күштің əсерінде тұрған жүйенің қозғалысы
гармониялық тербеліс түрінде болады.
1. Жұманов К.Б. Атомдық физика: Оқулық. – Алматы: Қазақ университеті, 2006.- 369 б.
2. Матвеев А.Н. Атомная физика: Учебное пособие.- М.: Высшая школа, 1989. - 439с.
3. Шпольский Э.В. Атомная физика: Учебное пособие//В 2 т. - М.: Наука, 1984. - Т.1.- 575 с.
4. Шпольский Э.В. Атомная физика: Учебное пособие//В 2 т. - М.: Наука, 1988. - Т.2.- 438 с.Барсуков О.А., Ельяшевич М.А. Основы атомной физики. – М.: Научный мир, 2006. – 648 с.
5. Иродов И.Е. Квантовая физика. Основные законы: Учебное пособие для вузов. – М.: Лаборатория Базовых Знаний, 2001. – 272 с.
6. Иродов И.Е. Сборник задач по атомной и ядерной физике: Учебное пособие.- М.: Энергоатомиздат, 1984.-240с.
2. Матвеев А.Н. Атомная физика: Учебное пособие.- М.: Высшая школа, 1989. - 439с.
3. Шпольский Э.В. Атомная физика: Учебное пособие//В 2 т. - М.: Наука, 1984. - Т.1.- 575 с.
4. Шпольский Э.В. Атомная физика: Учебное пособие//В 2 т. - М.: Наука, 1988. - Т.2.- 438 с.Барсуков О.А., Ельяшевич М.А. Основы атомной физики. – М.: Научный мир, 2006. – 648 с.
5. Иродов И.Е. Квантовая физика. Основные законы: Учебное пособие для вузов. – М.: Лаборатория Базовых Знаний, 2001. – 272 с.
6. Иродов И.Е. Сборник задач по атомной и ядерной физике: Учебное пособие.- М.: Энергоатомиздат, 1984.-240с.
Шәкәрім атындағы Семей мемлекеттік университеті.
СӨЖ
Тақырыбы: Гармониялық осциллятор.
Орындаған: Шаяхметова.Т.С
Тобы: Т-323
Тексерген: Мешетова Ж.С
Семей 2015
Гармониялық осциллятор.
Дененің күш əсерімен тербелуі үрдісін сандық жағынан сипаттау үшін Ньютон механикасы заңдарын пайдалану қажет. Серіппенің серпімділік күші əсерінен тербелуші дененің (мысалы домалақ шар) қозғалысын қарастырайық (F = - kx).
Үйкеліс күшінің қозғалысқа тигізетін əсерін есепке алмаймыз.
Шарик үшін Ньютонның екінші заңының теңдеуі мына түрде болады:
mx=-kx, (7.15)
мұнда x - тепе-теңдік қалпына дейінгі қашықтық, x - уақыт бойындағы координатаның екінші туындысы, ал k - серіппенің қатаңдығы.
(7.15) түріндегі теңдеу гармониялық тербелістер теңдеуі деп аталады, ал
осы кіші тербелістерді іске асырушы жүйе сызықтық немесе гармониялық
осциллятор деп аталады. Осылайша, серіппеде тербелуші дене сызықтық
осциллятор моделі боп табылады.
Сызықтық осциллятордың басқадай мысалы ретінде ауытқу бұрышы
жеткілікті түрде аз болатын физикалық жəне математикалық маятниктерді
қарауға болады.
w02=km белгісін енгізе отырып (7.15) теңдеуін былай түрлендірейік:
x+w02x=0 (7.16)
Сонымен, үйкеліс күші жоқ кезде серпімді күш əсеріндегі қозғалыс (7.16)
дифференциалды теңдеумен сипатталады. Бұл теңдеу гармониялық
тербелістер теңдеуі деп аталады.
(7.16) теңдеуінің жалпы шешімі мынадай:
x=acos(w0t+φ) (7.17)
мұнда a мен ϕ - еркін тұрақтылар.
Сонымен, x-ң орнынан жылжуы уақыт өте косинус заңы бойынша
өзгереді. Демек, F=-kx түріндегі күштің əсерінде тұрған жүйенің қозғалысы
гармониялық тербеліс түрінде болады.
Гармониялық тербеліс графигі, яғни (7.17) функциясының графигі, оған
кіруші параметрлермен бірге 8.2 суретте көрсетілген.
a шамасы амплитуда деп, w0 - гармониялық тербелістің дөңгелек немесе
циклдіқ жиілігі, ал косинус аргументінде тұрған w0t+φ шама - тербеліс
фазасы деп аталады. φ фазаның t=0 болғандағы мəнін бастапқы фаза дейді.
(7.17) көрінетіндей, x мəні T=2PIw0 уақыт аралығы арқылы қайталанады.
Мұндай функция периодтық деп, ал T оның периоды деп аталады.
Бастапқы шарттар. Гармониялық тербеліс толығымен жиілікпен,
амплитудамен жəне бастапқы фазамен сипатталады. Жиілік жүйенің
физикалық қасиеттерінен тəуелді. Амплитуда мен тербелістің бастапқы
фазасын анықтау үшін материялық нүктенің қандай - да бір уақыт
мезетіндегі орны мен жылдамдығын білу керек. Егер тербеліс теңдеуі (7.17)
түрінде өрнектелген болса, ал t=0 мезетінде координата мен жылдамдық
соған сəйкес x0 және v0 -дерге тең болса, онда (7.17)-нің негізінде мынаны
жаза аламыз:
Осы формулалардан мынаны алуға болады
Жылдамдық пен үдеудің өзгерістері. Гармониялық осциллятордың
энергиясы. (7.17)-ні уақыт бойынша дифференциалдап, жылдамдықта
гармониялық заң бойынша өзгеретінін көрсетуге болады. Салыстыру
көрсеткендей, жылдамдық ығысуды фаза бойынша PI2 -ге алдын орап
отырады.
(7.17) - ні уақыт бойынша екі рет дифференциалдап үдеу үшін ... жалғасы
СӨЖ
Тақырыбы: Гармониялық осциллятор.
Орындаған: Шаяхметова.Т.С
Тобы: Т-323
Тексерген: Мешетова Ж.С
Семей 2015
Гармониялық осциллятор.
Дененің күш əсерімен тербелуі үрдісін сандық жағынан сипаттау үшін Ньютон механикасы заңдарын пайдалану қажет. Серіппенің серпімділік күші əсерінен тербелуші дененің (мысалы домалақ шар) қозғалысын қарастырайық (F = - kx).
Үйкеліс күшінің қозғалысқа тигізетін əсерін есепке алмаймыз.
Шарик үшін Ньютонның екінші заңының теңдеуі мына түрде болады:
mx=-kx, (7.15)
мұнда x - тепе-теңдік қалпына дейінгі қашықтық, x - уақыт бойындағы координатаның екінші туындысы, ал k - серіппенің қатаңдығы.
(7.15) түріндегі теңдеу гармониялық тербелістер теңдеуі деп аталады, ал
осы кіші тербелістерді іске асырушы жүйе сызықтық немесе гармониялық
осциллятор деп аталады. Осылайша, серіппеде тербелуші дене сызықтық
осциллятор моделі боп табылады.
Сызықтық осциллятордың басқадай мысалы ретінде ауытқу бұрышы
жеткілікті түрде аз болатын физикалық жəне математикалық маятниктерді
қарауға болады.
w02=km белгісін енгізе отырып (7.15) теңдеуін былай түрлендірейік:
x+w02x=0 (7.16)
Сонымен, үйкеліс күші жоқ кезде серпімді күш əсеріндегі қозғалыс (7.16)
дифференциалды теңдеумен сипатталады. Бұл теңдеу гармониялық
тербелістер теңдеуі деп аталады.
(7.16) теңдеуінің жалпы шешімі мынадай:
x=acos(w0t+φ) (7.17)
мұнда a мен ϕ - еркін тұрақтылар.
Сонымен, x-ң орнынан жылжуы уақыт өте косинус заңы бойынша
өзгереді. Демек, F=-kx түріндегі күштің əсерінде тұрған жүйенің қозғалысы
гармониялық тербеліс түрінде болады.
Гармониялық тербеліс графигі, яғни (7.17) функциясының графигі, оған
кіруші параметрлермен бірге 8.2 суретте көрсетілген.
a шамасы амплитуда деп, w0 - гармониялық тербелістің дөңгелек немесе
циклдіқ жиілігі, ал косинус аргументінде тұрған w0t+φ шама - тербеліс
фазасы деп аталады. φ фазаның t=0 болғандағы мəнін бастапқы фаза дейді.
(7.17) көрінетіндей, x мəні T=2PIw0 уақыт аралығы арқылы қайталанады.
Мұндай функция периодтық деп, ал T оның периоды деп аталады.
Бастапқы шарттар. Гармониялық тербеліс толығымен жиілікпен,
амплитудамен жəне бастапқы фазамен сипатталады. Жиілік жүйенің
физикалық қасиеттерінен тəуелді. Амплитуда мен тербелістің бастапқы
фазасын анықтау үшін материялық нүктенің қандай - да бір уақыт
мезетіндегі орны мен жылдамдығын білу керек. Егер тербеліс теңдеуі (7.17)
түрінде өрнектелген болса, ал t=0 мезетінде координата мен жылдамдық
соған сəйкес x0 және v0 -дерге тең болса, онда (7.17)-нің негізінде мынаны
жаза аламыз:
Осы формулалардан мынаны алуға болады
Жылдамдық пен үдеудің өзгерістері. Гармониялық осциллятордың
энергиясы. (7.17)-ні уақыт бойынша дифференциалдап, жылдамдықта
гармониялық заң бойынша өзгеретінін көрсетуге болады. Салыстыру
көрсеткендей, жылдамдық ығысуды фаза бойынша PI2 -ге алдын орап
отырады.
(7.17) - ні уақыт бойынша екі рет дифференциалдап үдеу үшін ... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Пәндер
- Іс жүргізу
- Автоматтандыру, Техника
- Алғашқы әскери дайындық
- Астрономия
- Ауыл шаруашылығы
- Банк ісі
- Бизнесті бағалау
- Биология
- Бухгалтерлік іс
- Валеология
- Ветеринария
- География
- Геология, Геофизика, Геодезия
- Дін
- Ет, сүт, шарап өнімдері
- Жалпы тарих
- Жер кадастрі, Жылжымайтын мүлік
- Журналистика
- Информатика
- Кеден ісі
- Маркетинг
- Математика, Геометрия
- Медицина
- Мемлекеттік басқару
- Менеджмент
- Мұнай, Газ
- Мұрағат ісі
- Мәдениеттану
- ОБЖ (Основы безопасности жизнедеятельности)
- Педагогика
- Полиграфия
- Психология
- Салық
- Саясаттану
- Сақтандыру
- Сертификаттау, стандарттау
- Социология, Демография
- Спорт
- Статистика
- Тілтану, Филология
- Тарихи тұлғалар
- Тау-кен ісі
- Транспорт
- Туризм
- Физика
- Философия
- Халықаралық қатынастар
- Химия
- Экология, Қоршаған ортаны қорғау
- Экономика
- Экономикалық география
- Электротехника
- Қазақстан тарихы
- Қаржы
- Құрылыс
- Құқық, Криминалистика
- Әдебиет
- Өнер, музыка
- Өнеркәсіп, Өндіріс
Қазақ тілінде жазылған рефераттар, курстық жұмыстар, дипломдық жұмыстар бойынша біздің қор #1 болып табылады.
Ақпарат
Қосымша
Email: info@stud.kz