Электр тогының магнит өрісі

І. Кіріспе
ІІ. Негізгі бөлім.
1. Электр тогының магнит өрісі.
2. Токтардың әсерлесуі.
3. Ампер заңы.
4. Магнит өрісінің индукциясы және кернеулігі.
5. Био . Савар . Лаплас заңы
6. Фарадей тәжірибиесі.
7. Магнит өрісінің энергиясы.
8. Ленц ережесі.
9. Электромагниттік индукция құбылысы.
10. Лоренц күші.
11. Магнит өрісінің қозғалыстағы зарядқа әсері.
ІІІ. Пайдаланылған әдебиеттер.

Электр зарядын қоршаған ортада белгілі бір физикалық қасиеттері бар электростанциялық өріс болатыны сияқты токтарды қоршаған ортада да магнит өрісі деп аталатын өрістің ерекше түрі пайда болады. Егерде электорстатикалық өрістің бар жоғы оған әкелінген зарядталған денелерге әсер етуші күш арқылы білінсе, магнит өрісі осы өріске әкелінген тогы бары өзкізгішке әсер ететін күш арқылы білінеді. Сөйтіп электрлік және магниттік құбылыстардың осындай өзара байланысын бірінші рет 1820 жылы Дат физигі Эрстед (1777 - 1851) ашқан болатын. Магнит өрісіне тогы бар өткізгішті алап келгенде, онда өткізгішке магнит тарапынан күш әсер етіп, өткізгіштің қозғалатытын байқады.
Токтардың әсерлесуі. Ампер заңын қалауымызша орналасқан тогы бар екі өткізгіштің өзара әскр күштерін анықтау үшін қолдануға болады. Бір – бірінен d ара қашықтықта орналасқан шексіз ұзын, түзу сызықты паралель өткізгіштерде І, және І2 токтары болсын. Бұлардың әрқайсысы өз маңында магнит өрісін тудырады да, олар Ампер заңы бойынша бір – біріне әсер етеді. I1 тогы бар өткізгіштің магнит өрісіне І2 тогы бар өткізгішті алып келсек, онда I1 токтың магнит өрісінің күштері І2 токтың dL элементтеріне әсер етеді.

1. Ж.Абдуллаев
2. Б.С. Арызханов

Пән: Электротехника
Жұмыс түрі: Реферат
Тегін: Антиплагиат
Көлемі: 8 бет
Таңдаулыға:

Жоспар
І. Кіріспе
ІІ. Негізгі бөлім.
1. Электр тогының магнит өрісі.
2. Токтардың әсерлесуі.
3. Ампер заңы.
4. Магнит өрісінің индукциясы және кернеулігі.
5. Био – Савар – Лаплас заңы
6. Фарадей тәжірибиесі.
7. Магнит өрісінің энергиясы.
8. Ленц ережесі.
9. Электромагниттік индукция құбылысы.
10. Лоренц күші.
11. Магнит өрісінің қозғалыстағы зарядқа әсері.
ІІІ. Пайдаланылған әдебиеттер.
Ж.Абдуллаев
Б.С. Арызханов.

Электр тогының магнит өрісі
Электр зарядын қоршаған ортада белгілі бір физикалық қасиеттері бар
электростанциялық өріс болатыны сияқты токтарды қоршаған ортада да магнит
өрісі деп аталатын өрістің ерекше түрі пайда болады. Егерде
электорстатикалық өрістің бар жоғы оған әкелінген зарядталған денелерге
әсер етуші күш арқылы білінсе, магнит өрісі осы өріске әкелінген тогы бары
өзкізгішке әсер ететін күш арқылы білінеді. Сөйтіп электрлік және магниттік
құбылыстардың осындай өзара байланысын бірінші рет 1820 жылы Дат физигі
Эрстед (1777 - 1851) ашқан болатын. Магнит өрісіне тогы бар өткізгішті
алап келгенде, онда өткізгішке магнит тарапынан күш әсер етіп, өткізгіштің
қозғалатытын байқады.
Токтардың әсерлесуі. Ампер заңын қалауымызша орналасқан тогы бар
екі өткізгіштің өзара әскр күштерін анықтау үшін қолдануға болады. Бір –
бірінен d ара қашықтықта орналасқан шексіз ұзын, түзу сызықты паралель
өткізгіштерде І, және І2 токтары болсын. Бұлардың әрқайсысы өз маңында
магнит өрісін тудырады да, олар Ампер заңы бойынша бір – біріне әсер етеді.
I1 тогы бар өткізгіштің магнит өрісіне І2 тогы бар өткізгішті алып
келсек, онда I1 токтың магнит өрісінің күштері І2 токтың dL
элементтеріне әсер етеді.
Ампер заңы. 1820 - 1823 жылдары Ампер электр тогының магнит өрісінің
туғызатынын анықтады. Өткізгішке әсер ететін күшті Ампер күші деп, ал оны
сипаттайтын формуланы Ампер заңы деп атайды. Өткізгішке әсер ететін F
күшінің бағыты сол қол ережесімен анықталады.
Магнит өрісінің индукциясы және кернеулігі.
қатынасы магнит өрісі сипаттайтын шама, оны магнит индукциясы
деп атайды. Магнит өрісі магнит индукциясының күш сызықтары арқылы
бейнеленеді. Магнит цндукциясының күш сызықтары тұйық болады. Мұндай өрісті
құйынды өріс деп атайлы. Магнит индукциясының өлшемі ретінде Тесла (Тл)
алынады. Магнит индукциясы В ортаның қасиетіне байланысты болады. Егер
вакумдағы магнит индукциясын В деп белгілесек, онда В = Mв0 екенін байқауға
болады. М = - ортаның магнит өнімділігі деп аталады, Ол ортаның
қасиетін көрсетеді.
Магнит өрісін сипаттайтын келесі бір шама – магнит өрісінің Н
кернеулігі. Кернеулікпен индукциясының арасында мынадай тәуелділік бар: В =
M * M0 H м – магнит тұрақтысы. Магнит өрісінің кернеулігі ортаның
қасиетіне тәуелді болмайды. Ол магнит өрісін туғызатын токтың шамасына
тәуелді болады. Кернеуліктің өлшем бірлігі – Ампер.

Био – Савар – Лаплас заңы
Түзу ұзын токтың магнит индукциясының тоққа дейінгі қашықтыққа кері
пропорционал екендігін 1820 жылы француз физиктері Ж Био (1774 – 1862
) және Ф. Савар (1791 – 1841) әр түрлі тәжірбиелер арқылы ашты. Магнит
индукциясының ток жүріп тұрған өткізгіштің жалпы орналыасу ретіне
тәуелділігі әр кезде түрліше болады. Сөйтіп токтың элементарь
бөлігімен өсы бөлік тудырып тұрған магнит индукциясын байланыстыратын
заңдылық ашылды. Сонымен, Био және Савар тәжірбиесінің нәтижелерін
жинақтап келіп француз ғалымы П. Лаплас (1749 – 1971) кез келген
пішіндегі контурдың бөліктеріне жарамды магнит өрісінің қорытқы
индукциясын анықтауға болатын заңдылықты ашты. Ол Био – Савар – Лаплас
заңы деп аталады. Сөйтіп, Био – Савар – Лаплас заңы бойынша J тогы
бар өткізгіштің d L элементінің өрістің бір С нүктесіндегі магнит
индуңкциясы d B мынаған тең: dB = sin
Осы өрнек электромагниттік құбылыстар үшін негізгі заң болып
есептеледі. Мұндағы d B индукциясы ток элементі d L ге және V
қашықтыққа перпендикуляр болады. Электр өрісі сияқты магнит өрістері
үшін де элементтерінің әр түрлі нүктелеріндегі магнит индукциясы
векторларының қосындыларын мына қатысы арқылы анықтауға болады:
В = SLdB,

Фарадей тәжірибиелері.
1. Тұрақты магнит және гальванометрмен жалғанған катушка алайық. Осы
катушканың ішіне тұрақты магнитті сұғайық. Сонда Гальвонометр
тілінің ауытқығанын, ал магнитті суырып алсақ, тілдің басқа бағытқа
... жалғасы

Сіз бұл жұмысты біздің қосымшамыз арқылы толығымен тегін көре аласыз.