Эллипстік типті теңдеулер
1 Лаплас теңдеуіне әкелетін есептер
2 Біртекті денеде температураның тұрақталып таралуы
3 Шеңбердегі Лаплас теңдеуі үшін Дирихле есебі
4 Лаплас теңдеуіне қойылған Дирихле есебі үшін Грин функциясы
5 Грин функциясын пайдаланып Дирихле есебін шешу
6 Жарты кеңістік үшін Дирихле есебі
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі:
2 Біртекті денеде температураның тұрақталып таралуы
3 Шеңбердегі Лаплас теңдеуі үшін Дирихле есебі
4 Лаплас теңдеуіне қойылған Дирихле есебі үшін Грин функциясы
5 Грин функциясын пайдаланып Дирихле есебін шешу
6 Жарты кеңістік үшін Дирихле есебі
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі:
Эллипстік типті теңдеулер станционарлық (тұрақты) процестерді, мысалы, денеде тұрақты температураның таралуы, өткізгіштің бетіндегі электр зарядтарының тепе-теңдік күйі, сұйықтың потенциалды ағысы т.с.с. процестерді сипаттайды. Осы сияқыт процестерді зерттеулер Лаплас теңдеуінің шешімін табу амалына әкеледі. Лаплас теңдеуі:
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=0 (1)
түрінде жазылады.
Теңдеудің сол жағына ∆ Лаплас операторын қолданып, былай жазуға болады:
∆u=0
Екі тәуелсіз айнымалылар үшін Лаплас теңдеуі
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )=0
түрінде жазылады. Ал
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=f(x,y,z)
түріндегі теңдеу Пуассон теңдеуі деп аталады.
Лаплас теңдеуін қанағаттандыратын u функциялары гармоникалық функциялар деп аталады.
Біртекті денеде температураның тұрақталып таралуы
Біртекті Т денесі σ бетімен шектелген болсын дейік. Дененің әртүрлі нүктелеріндегі температура
∂y/∂t=a^2 ((∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 ))
теңдеуін қанағаттандырады. Егер температура уақыттан тәуелсіз болса, яғни ∂y/∂t=0, онда дененің температурасы Лаплас теңдеуін қанағатандырады.
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=0
Осы теңдеуден дененің температурасы бір мәнді анықталуы үшін σ бетіндегі температураны білу керек. Сондықтан төмендегі теңдеу үшін
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=0
шеттік есеп былай қойылады:
1° Дирихле есебі (бірінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т ̅ облысында үзіліссіз және облыстың σ шекарасында берілген үзіліссіз ψ(М) функциясына тең, яғни:
├ u┤|_σ=ψ(М) (2)
шартын қанағаттандыратын u(М)функциясын табу керек. Егер температураның таралуы жазықтықтағы С контуры мен D облысында қарастырылатын болса, онда:
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )=0
теңдеуін қанағаттандыратын және С контурында ψ(М) функциясына тең u(x,y)функциясын табу керек.
2° Нейман есебі (екінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т ̅ облысында үздіксіз дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған ∂u/∂n туындысы осы беттің нүктелерінде берілген ψ(М) үздіксіз функциясына тең болатын, яғни:
├ ∂u/∂n ┤|_σ=ψ(М) (3)
шартын қанағаттандыратын u(М) функциясын табу керек.
Нейман есебі, екінші шеттік есеп – екінші ретті дербес туындысы бар дифференциалдық теңдеулер үшін қойылатын шеттік есептердің бірі. Нейман есебі қарапайым жағдайда (дербес жағдайда Лаплас теңдеуі үшін) белгілі бір облыста осы облыс шекарасында берілген нормаль туындының шешімін табуға қолданылады. Алғаш 1877 жылы К.Нейман (1832 – 1925) зерттеген.
Эллипстік типті теңдеудің классикалық түрінің мысалы Пуассон теңдеуі.
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )=f(x,y)
немесе f(x,y)≡0 болғанда Лаплас теңдеуі.
u(x,y) функциясының әр түрлі физикалық мағынасы бар, яғни стационарлық, уақытқа тәуелсіз, температураның бөлінуі идеалдық (үйкеліссіз және жылуөткізгіштіксіз) сұйықтықтың потенциал жылдамдықты (вихорьсіз) ағыны, электр және магнит өрісі кернеулігнің,тартылу өріс күш потенциалының бөлінуі, т.б.
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=0 (1)
түрінде жазылады.
Теңдеудің сол жағына ∆ Лаплас операторын қолданып, былай жазуға болады:
∆u=0
Екі тәуелсіз айнымалылар үшін Лаплас теңдеуі
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )=0
түрінде жазылады. Ал
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=f(x,y,z)
түріндегі теңдеу Пуассон теңдеуі деп аталады.
Лаплас теңдеуін қанағаттандыратын u функциялары гармоникалық функциялар деп аталады.
Біртекті денеде температураның тұрақталып таралуы
Біртекті Т денесі σ бетімен шектелген болсын дейік. Дененің әртүрлі нүктелеріндегі температура
∂y/∂t=a^2 ((∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 ))
теңдеуін қанағаттандырады. Егер температура уақыттан тәуелсіз болса, яғни ∂y/∂t=0, онда дененің температурасы Лаплас теңдеуін қанағатандырады.
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=0
Осы теңдеуден дененің температурасы бір мәнді анықталуы үшін σ бетіндегі температураны білу керек. Сондықтан төмендегі теңдеу үшін
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )+(∂^2 u)/(∂z^2 )=0
шеттік есеп былай қойылады:
1° Дирихле есебі (бірінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т ̅ облысында үзіліссіз және облыстың σ шекарасында берілген үзіліссіз ψ(М) функциясына тең, яғни:
├ u┤|_σ=ψ(М) (2)
шартын қанағаттандыратын u(М)функциясын табу керек. Егер температураның таралуы жазықтықтағы С контуры мен D облысында қарастырылатын болса, онда:
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )=0
теңдеуін қанағаттандыратын және С контурында ψ(М) функциясына тең u(x,y)функциясын табу керек.
2° Нейман есебі (екінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т ̅ облысында үздіксіз дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған ∂u/∂n туындысы осы беттің нүктелерінде берілген ψ(М) үздіксіз функциясына тең болатын, яғни:
├ ∂u/∂n ┤|_σ=ψ(М) (3)
шартын қанағаттандыратын u(М) функциясын табу керек.
Нейман есебі, екінші шеттік есеп – екінші ретті дербес туындысы бар дифференциалдық теңдеулер үшін қойылатын шеттік есептердің бірі. Нейман есебі қарапайым жағдайда (дербес жағдайда Лаплас теңдеуі үшін) белгілі бір облыста осы облыс шекарасында берілген нормаль туындының шешімін табуға қолданылады. Алғаш 1877 жылы К.Нейман (1832 – 1925) зерттеген.
Эллипстік типті теңдеудің классикалық түрінің мысалы Пуассон теңдеуі.
(∂^2 u)/(∂x^2 )+(∂^2 u)/(∂y^2 )=f(x,y)
немесе f(x,y)≡0 болғанда Лаплас теңдеуі.
u(x,y) функциясының әр түрлі физикалық мағынасы бар, яғни стационарлық, уақытқа тәуелсіз, температураның бөлінуі идеалдық (үйкеліссіз және жылуөткізгіштіксіз) сұйықтықтың потенциал жылдамдықты (вихорьсіз) ағыны, электр және магнит өрісі кернеулігнің,тартылу өріс күш потенциалының бөлінуі, т.б.
1. Тихонов А.Н., Самарский А.А. Уравнения математической физики, М.:1966г.
2. Положий Г.Н. Уравнения математической физики, М.:1964г.
3. Арсенин В.Я. Методы математической физики и специальные функции. Наука, М.: 1974.
4. Токибетов Ж.А., Хайруллин Е.М. Математикалык физика тендеулерi. Алматы, 1995.
5. Бицадзе А.В., Калиниченко Д.Ф. сборник задач по уравнениям математической физики. М.: 1985.
6. Сахаев Ш.С. и М.О.Орынбасаров Математикалык физика тендеулерiнiн есептерi мен жаттыгулар жинагы. Алматы, 2003.
7. Михлин С.Г. Курс математической физики. М.: 1968.
8. Владимиров В.С. Уравнения математической физики. М.:1984.
2. Положий Г.Н. Уравнения математической физики, М.:1964г.
3. Арсенин В.Я. Методы математической физики и специальные функции. Наука, М.: 1974.
4. Токибетов Ж.А., Хайруллин Е.М. Математикалык физика тендеулерi. Алматы, 1995.
5. Бицадзе А.В., Калиниченко Д.Ф. сборник задач по уравнениям математической физики. М.: 1985.
6. Сахаев Ш.С. и М.О.Орынбасаров Математикалык физика тендеулерiнiн есептерi мен жаттыгулар жинагы. Алматы, 2003.
7. Михлин С.Г. Курс математической физики. М.: 1968.
8. Владимиров В.С. Уравнения математической физики. М.:1984.
Эллипстік типті теңдеулер
Лаплас теңдеуіне әкелетін есептер
Эллипстік типті теңдеулер станционарлық (тұрақты) процестерді, мысалы, денеде тұрақты температураның таралуы, өткізгіштің бетіндегі электр зарядтарының тепе-теңдік күйі, сұйықтың потенциалды ағысы т.с.с. процестерді сипаттайды. Осы сияқыт процестерді зерттеулер Лаплас теңдеуінің шешімін табу амалына әкеледі. Лаплас теңдеуі:
d2udx2+d2udy2+d2udz2=0 (1)
түрінде жазылады.
Теңдеудің сол жағына ∆ Лаплас операторын қолданып, былай жазуға болады:
∆u=0
Екі тәуелсіз айнымалылар үшін Лаплас теңдеуі
d2udx2+d2udy2=0
түрінде жазылады. Ал
d2udx2+d2udy2+d2udz2=fx,y,z
түріндегі теңдеу Пуассон теңдеуі деп аталады.
Лаплас теңдеуін қанағаттандыратын u функциялары гармоникалық функциялар деп аталады.
Біртекті денеде температураның тұрақталып таралуы
Біртекті Т денесі σ бетімен шектелген болсын дейік. Дененің әртүрлі нүктелеріндегі температура
dydt=a2d2udx2+d2udy2+d2udz2
теңдеуін қанағаттандырады. Егер температура уақыттан тәуелсіз болса, яғни dydt=0, онда дененің температурасы Лаплас теңдеуін қанағатандырады.
d2udx2+d2udy2+d2udz2=0
Осы теңдеуден дененің температурасы бір мәнді анықталуы үшін σ бетіндегі температураны білу керек. Сондықтан төмендегі теңдеу үшін
d2udx2+d2udy2+d2udz2=0
шеттік есеп былай қойылады:
1° Дирихле есебі (бірінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т облысында үзіліссіз және облыстың σ шекарасында берілген үзіліссіз ψ(М) функциясына тең, яғни:
uσ=ψ(М) (2)
шартын қанағаттандыратын u(М)функциясын табу керек. Егер температураның таралуы жазықтықтағы С контуры мен D облысында қарастырылатын болса, онда:
d2udx2+d2udy2=0
теңдеуін қанағаттандыратын және С контурында ψ(М) функциясына тең u(x,y)функциясын табу керек.
2° Нейман есебі (екінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т облысында үздіксіз дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған dudn туындысы осы беттің нүктелерінде берілген ψ(М) үздіксіз функциясына тең болатын, яғни:
dudn σ=ψ(М) (3)
шартын қанағаттандыратын u(М) функциясын табу керек.
Нейман есебі, екінші шеттік есеп - екінші ретті дербес туындысы бар дифференциалдық теңдеулер үшін қойылатын шеттік есептердің бірі. Нейман есебі қарапайым жағдайда (дербес жағдайда Лаплас теңдеуі үшін) белгілі бір облыста осы облыс шекарасында берілген нормаль туындының шешімін табуға қолданылады. Алғаш 1877 жылы К.Нейман (1832 - 1925) зерттеген.
Эллипстік типті теңдеудің классикалық түрінің мысалы Пуассон теңдеуі.
d2udx2+d2udy2=fx,y
немесе fx,y≡0 болғанда Лаплас теңдеуі.
ux,y функциясының әр түрлі физикалық мағынасы бар, яғни стационарлық, уақытқа тәуелсіз, температураның бөлінуі идеалдық (үйкеліссіз және жылуөткізгіштіксіз) сұйықтықтың потенциал жылдамдықты (вихорьсіз) ағыны, электр және магнит өрісі кернеулігнің,тартылу өріс күш потенциалының бөлінуі, т.б.
Егер шекарадағы Г есептелінетін облыста, ізделінетін функция:
Ω=Ω*Г
берілсе, онда Лаплас және Пуассон теңдеуінің бірінші шектік есебі Дирихле есебі деп аталады, яғни
d2udx2+d2udy2=fx,y, (x,y)∈Ωux,y Г=φx,y, (x,y)∈Г (4)
Егер шекарада Г ізделінетін функцияның нормаль туындысы берілетін болса, онда Лаплас және Пуассон теңдеуінің екінші шектік есебі Нейман есебі деп аталады, яғни
d2udx2+d2udy2=fx,y, (x,y)∈Ω dux,ydnГ=φx,y, (x,y)∈Г (5)
Мұндағы, n - нормаль Г шекараға бағыты.
Ең тиімді әдіс шектік шарттың координаттық формасы болып табылады:
dydxcosn,^i+dudycosn,^j=φx,y,
Мұндағы, cosn,^i,cosn,^j − шекараға Г бағытталған бірлік нормаль векторына бағыттауыш косинустары, i және j - базис векторының орттары.
Пуассон (Лаплас) теңдеуінің үшінші шектік есебі мұндай түрде беріледі.
d2udx2+d2udy2=fx,y, (x,y)∈Ω dux,ydnГ+αu Г=φx,y, (x,y)∈Г (6)
Есептің қойылуы
Лаплас теңдеуіне шекаралық есептердің қойылуларын көрсетейік (басқа эллиптикалық теңдеулерге осылайша, кейбір өзгерістер болуы мүмкін).
А) Дирихленің ішкі есебі : ;
б) Дирихленің сыртқы есебі : ;
шексіздікте регулярлы шешімді анықтау керек.
В) Нейманның ішкі есебі : ;
г) Нейманның сыртқы есебі : шексіздікте регуляр шешімін анықтау керек;
д) Жалпылама (үшінші текті) ішкі және сыртқы есептер:
регуляр функцияны анықтау керек.
Шеңбердегі Лаплас теңдеуі үшін Дирихле есебі
, деп ішкі және сыртқы аймақтарды белгілейік. аймақ шекарасы , - шеңбер болсын. Осы аймақта
(7)
Дирихле есебін қарастырайық.
Есептің формальды шешімі
Есепті поляр координата жүйесінде жазайық:
(8)
(9)
Бұл есептің периодты, шектелген шешімін (Фурье тәсілімен)
(10)
түрінде іздейміз.
егер , (11)
егер , (12)
есептің формалдық шешімін аламыз.
Лаплас теңдеуіне қойылған Дирихле есебі үшін Грин функциясы
Грин функция анықтамасы және оның кейбір қасиеттері
Шенелген аймақ, ал оның шенелген жатық шекарасы болсын және берілсін. Жоғарыда мүндай функция үшін төмендегі интегралдық өрнекті
(13)
алғанбыз, мұндағы болса кеңістіктегі бірлік сфера бетінің ауданы, ал болса Лаплас теңдеуінің іргелі шешімі:
Егер мұндағы - гармониялық функция болса, онда (13) өрнектің оң жағындағы соңғы интеграл нөлге тең болып, нәтижеде пайда болған өрнекті гармониялық функцияның интегралдық кескіні деп атайды. Бұл кескін бойынша гармониялық функцияның аймақтағы өзінің және нормал вектор бойынша туындысы белгілі болса, онда интегралдық өрнек бойынша сол гармониялық функция барлық тұйық аймақта анықталады.
Бірақ гармониялық функция үшін қойылған Дирихле есебінде белгілі де, ал белгісіз; Нейман есебінде керісінше.
Сол шенелген аймаққа айнымалы бойынша гармониялық функция болатын функция енгізейік. және функциялар үшін Гриннің екінші формуласын
(14)
жазайық; оны шамаға көбейтіп (13) - мен, сәйкес мүшелерін қосайық, нәтижеде
... жалғасы
Лаплас теңдеуіне әкелетін есептер
Эллипстік типті теңдеулер станционарлық (тұрақты) процестерді, мысалы, денеде тұрақты температураның таралуы, өткізгіштің бетіндегі электр зарядтарының тепе-теңдік күйі, сұйықтың потенциалды ағысы т.с.с. процестерді сипаттайды. Осы сияқыт процестерді зерттеулер Лаплас теңдеуінің шешімін табу амалына әкеледі. Лаплас теңдеуі:
d2udx2+d2udy2+d2udz2=0 (1)
түрінде жазылады.
Теңдеудің сол жағына ∆ Лаплас операторын қолданып, былай жазуға болады:
∆u=0
Екі тәуелсіз айнымалылар үшін Лаплас теңдеуі
d2udx2+d2udy2=0
түрінде жазылады. Ал
d2udx2+d2udy2+d2udz2=fx,y,z
түріндегі теңдеу Пуассон теңдеуі деп аталады.
Лаплас теңдеуін қанағаттандыратын u функциялары гармоникалық функциялар деп аталады.
Біртекті денеде температураның тұрақталып таралуы
Біртекті Т денесі σ бетімен шектелген болсын дейік. Дененің әртүрлі нүктелеріндегі температура
dydt=a2d2udx2+d2udy2+d2udz2
теңдеуін қанағаттандырады. Егер температура уақыттан тәуелсіз болса, яғни dydt=0, онда дененің температурасы Лаплас теңдеуін қанағатандырады.
d2udx2+d2udy2+d2udz2=0
Осы теңдеуден дененің температурасы бір мәнді анықталуы үшін σ бетіндегі температураны білу керек. Сондықтан төмендегі теңдеу үшін
d2udx2+d2udy2+d2udz2=0
шеттік есеп былай қойылады:
1° Дирихле есебі (бірінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т облысында үзіліссіз және облыстың σ шекарасында берілген үзіліссіз ψ(М) функциясына тең, яғни:
uσ=ψ(М) (2)
шартын қанағаттандыратын u(М)функциясын табу керек. Егер температураның таралуы жазықтықтағы С контуры мен D облысында қарастырылатын болса, онда:
d2udx2+d2udy2=0
теңдеуін қанағаттандыратын және С контурында ψ(М) функциясына тең u(x,y)функциясын табу керек.
2° Нейман есебі (екінші шеттік есеп)
Берілген Т облысында гармоникалық функция болатын, тұйық Т облысында үздіксіз дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған дифференциалданатын, ал σ тегіс бетінен сыртқа қарай бағытталған нормаль бойынша алынған dudn туындысы осы беттің нүктелерінде берілген ψ(М) үздіксіз функциясына тең болатын, яғни:
dudn σ=ψ(М) (3)
шартын қанағаттандыратын u(М) функциясын табу керек.
Нейман есебі, екінші шеттік есеп - екінші ретті дербес туындысы бар дифференциалдық теңдеулер үшін қойылатын шеттік есептердің бірі. Нейман есебі қарапайым жағдайда (дербес жағдайда Лаплас теңдеуі үшін) белгілі бір облыста осы облыс шекарасында берілген нормаль туындының шешімін табуға қолданылады. Алғаш 1877 жылы К.Нейман (1832 - 1925) зерттеген.
Эллипстік типті теңдеудің классикалық түрінің мысалы Пуассон теңдеуі.
d2udx2+d2udy2=fx,y
немесе fx,y≡0 болғанда Лаплас теңдеуі.
ux,y функциясының әр түрлі физикалық мағынасы бар, яғни стационарлық, уақытқа тәуелсіз, температураның бөлінуі идеалдық (үйкеліссіз және жылуөткізгіштіксіз) сұйықтықтың потенциал жылдамдықты (вихорьсіз) ағыны, электр және магнит өрісі кернеулігнің,тартылу өріс күш потенциалының бөлінуі, т.б.
Егер шекарадағы Г есептелінетін облыста, ізделінетін функция:
Ω=Ω*Г
берілсе, онда Лаплас және Пуассон теңдеуінің бірінші шектік есебі Дирихле есебі деп аталады, яғни
d2udx2+d2udy2=fx,y, (x,y)∈Ωux,y Г=φx,y, (x,y)∈Г (4)
Егер шекарада Г ізделінетін функцияның нормаль туындысы берілетін болса, онда Лаплас және Пуассон теңдеуінің екінші шектік есебі Нейман есебі деп аталады, яғни
d2udx2+d2udy2=fx,y, (x,y)∈Ω dux,ydnГ=φx,y, (x,y)∈Г (5)
Мұндағы, n - нормаль Г шекараға бағыты.
Ең тиімді әдіс шектік шарттың координаттық формасы болып табылады:
dydxcosn,^i+dudycosn,^j=φx,y,
Мұндағы, cosn,^i,cosn,^j − шекараға Г бағытталған бірлік нормаль векторына бағыттауыш косинустары, i және j - базис векторының орттары.
Пуассон (Лаплас) теңдеуінің үшінші шектік есебі мұндай түрде беріледі.
d2udx2+d2udy2=fx,y, (x,y)∈Ω dux,ydnГ+αu Г=φx,y, (x,y)∈Г (6)
Есептің қойылуы
Лаплас теңдеуіне шекаралық есептердің қойылуларын көрсетейік (басқа эллиптикалық теңдеулерге осылайша, кейбір өзгерістер болуы мүмкін).
А) Дирихленің ішкі есебі : ;
б) Дирихленің сыртқы есебі : ;
шексіздікте регулярлы шешімді анықтау керек.
В) Нейманның ішкі есебі : ;
г) Нейманның сыртқы есебі : шексіздікте регуляр шешімін анықтау керек;
д) Жалпылама (үшінші текті) ішкі және сыртқы есептер:
регуляр функцияны анықтау керек.
Шеңбердегі Лаплас теңдеуі үшін Дирихле есебі
, деп ішкі және сыртқы аймақтарды белгілейік. аймақ шекарасы , - шеңбер болсын. Осы аймақта
(7)
Дирихле есебін қарастырайық.
Есептің формальды шешімі
Есепті поляр координата жүйесінде жазайық:
(8)
(9)
Бұл есептің периодты, шектелген шешімін (Фурье тәсілімен)
(10)
түрінде іздейміз.
егер , (11)
егер , (12)
есептің формалдық шешімін аламыз.
Лаплас теңдеуіне қойылған Дирихле есебі үшін Грин функциясы
Грин функция анықтамасы және оның кейбір қасиеттері
Шенелген аймақ, ал оның шенелген жатық шекарасы болсын және берілсін. Жоғарыда мүндай функция үшін төмендегі интегралдық өрнекті
(13)
алғанбыз, мұндағы болса кеңістіктегі бірлік сфера бетінің ауданы, ал болса Лаплас теңдеуінің іргелі шешімі:
Егер мұндағы - гармониялық функция болса, онда (13) өрнектің оң жағындағы соңғы интеграл нөлге тең болып, нәтижеде пайда болған өрнекті гармониялық функцияның интегралдық кескіні деп атайды. Бұл кескін бойынша гармониялық функцияның аймақтағы өзінің және нормал вектор бойынша туындысы белгілі болса, онда интегралдық өрнек бойынша сол гармониялық функция барлық тұйық аймақта анықталады.
Бірақ гармониялық функция үшін қойылған Дирихле есебінде белгілі де, ал белгісіз; Нейман есебінде керісінше.
Сол шенелген аймаққа айнымалы бойынша гармониялық функция болатын функция енгізейік. және функциялар үшін Гриннің екінші формуласын
(14)
жазайық; оны шамаға көбейтіп (13) - мен, сәйкес мүшелерін қосайық, нәтижеде
... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Пәндер
- Іс жүргізу
- Автоматтандыру, Техника
- Алғашқы әскери дайындық
- Астрономия
- Ауыл шаруашылығы
- Банк ісі
- Бизнесті бағалау
- Биология
- Бухгалтерлік іс
- Валеология
- Ветеринария
- География
- Геология, Геофизика, Геодезия
- Дін
- Ет, сүт, шарап өнімдері
- Жалпы тарих
- Жер кадастрі, Жылжымайтын мүлік
- Журналистика
- Информатика
- Кеден ісі
- Маркетинг
- Математика, Геометрия
- Медицина
- Мемлекеттік басқару
- Менеджмент
- Мұнай, Газ
- Мұрағат ісі
- Мәдениеттану
- ОБЖ (Основы безопасности жизнедеятельности)
- Педагогика
- Полиграфия
- Психология
- Салық
- Саясаттану
- Сақтандыру
- Сертификаттау, стандарттау
- Социология, Демография
- Спорт
- Статистика
- Тілтану, Филология
- Тарихи тұлғалар
- Тау-кен ісі
- Транспорт
- Туризм
- Физика
- Философия
- Халықаралық қатынастар
- Химия
- Экология, Қоршаған ортаны қорғау
- Экономика
- Экономикалық география
- Электротехника
- Қазақстан тарихы
- Қаржы
- Құрылыс
- Құқық, Криминалистика
- Әдебиет
- Өнер, музыка
- Өнеркәсіп, Өндіріс
Қазақ тілінде жазылған рефераттар, курстық жұмыстар, дипломдық жұмыстар бойынша біздің қор #1 болып табылады.
Ақпарат
Қосымша
Email: info@stud.kz