Синусоидалы кернеуге R,L тізбегін қосу
Мазмұны
I.Кіріспе ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 3
II.Негізгі бөлім ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...4.7
2.1Синусоидалы кернеуге R,L тізбегін қосу ... ... ... ... ...4.6
2.2 Индуктивтегі синусоидалы кернеу ... ... ... ... ... ... ..6.7
III. Қорытынды ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 8
IV. Есептің қойылымы ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...9
VI.Есептің шешімі ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ..10
VII. Алынған нәтижелер ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...11
Қорытынды
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі
I.Кіріспе ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 3
II.Негізгі бөлім ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...4.7
2.1Синусоидалы кернеуге R,L тізбегін қосу ... ... ... ... ...4.6
2.2 Индуктивтегі синусоидалы кернеу ... ... ... ... ... ... ..6.7
III. Қорытынды ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 8
IV. Есептің қойылымы ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...9
VI.Есептің шешімі ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ..10
VII. Алынған нәтижелер ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...11
Қорытынды
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі
Кіріспе
Қазіргі уақытта электр энергиясы барлық өнеркәсіп салаларында транспортта, ауыл шаруашылығында, үй тұрмысында ,тағы да басқа халықтың тұрмыс қажетіне пайдаланылады.
Электр техникасы деп электр магниті құбылыстарын практика жүзінде кең салаларда қолданылуын айтамыз.Барлық электр техникасы салалары бір-бірімен байланысты болғандықтан,жоғарғы оқу орындарында Электр тізбектерінің теориясы курсын ашуға тура келді.Бұл курс әр түрлі электр техникасы пәндерінің негізі болып саналады.
Кез келген тізбек келесідей параметрлерге ие болады : кедергі, индуктивтілік және сыйымдылық.
Тұрақты ток тізбегінде өзгермелі кернеу кезінде ток, қуат және электрлік, магниттік өрістегі энергия қоры да өзгермелі болады.
Тізбек қысқыштарындағы айнымалы кернеу кезінде айнымалы ток жүреді.
Техникада не индуктивтіліктің, не сыйымдылықтың немесе кедергінің параметрлері кездеспейтін тізбектер де болады.
Уақытқа байланысты өзгеретін токты айнымалы ток деп атаймыз.Бірдей уақыт мезетінде біркелкі лездік мәндер қайталанса, периодты ток деп аталады. Синусоидалы кернеудің орташа мәні деп модульдің орташа мәніне сәйкес келетін жарты периодтағы мәнін айтамыз.
Синусоидалы заң бойынша өзгеретін шамаларды есептеудің бірнеше әдіс-тәсілдері бар. Соның бірі тригонометриялық функция ретінде синусоида бойынша есептеу тәсілін айтуға болады.
Қазіргі уақытта электр энергиясы барлық өнеркәсіп салаларында транспортта, ауыл шаруашылығында, үй тұрмысында ,тағы да басқа халықтың тұрмыс қажетіне пайдаланылады.
Электр техникасы деп электр магниті құбылыстарын практика жүзінде кең салаларда қолданылуын айтамыз.Барлық электр техникасы салалары бір-бірімен байланысты болғандықтан,жоғарғы оқу орындарында Электр тізбектерінің теориясы курсын ашуға тура келді.Бұл курс әр түрлі электр техникасы пәндерінің негізі болып саналады.
Кез келген тізбек келесідей параметрлерге ие болады : кедергі, индуктивтілік және сыйымдылық.
Тұрақты ток тізбегінде өзгермелі кернеу кезінде ток, қуат және электрлік, магниттік өрістегі энергия қоры да өзгермелі болады.
Тізбек қысқыштарындағы айнымалы кернеу кезінде айнымалы ток жүреді.
Техникада не индуктивтіліктің, не сыйымдылықтың немесе кедергінің параметрлері кездеспейтін тізбектер де болады.
Уақытқа байланысты өзгеретін токты айнымалы ток деп атаймыз.Бірдей уақыт мезетінде біркелкі лездік мәндер қайталанса, периодты ток деп аталады. Синусоидалы кернеудің орташа мәні деп модульдің орташа мәніне сәйкес келетін жарты периодтағы мәнін айтамыз.
Синусоидалы заң бойынша өзгеретін шамаларды есептеудің бірнеше әдіс-тәсілдері бар. Соның бірі тригонометриялық функция ретінде синусоида бойынша есептеу тәсілін айтуға болады.
Кіріспе
Қазіргі уақытта электр энергиясы барлық өнеркәсіп салаларында транспортта, ауыл шаруашылығында, үй тұрмысында ,тағы да басқа халықтың тұрмыс қажетіне пайдаланылады.
Электр техникасы деп электр магниті құбылыстарын практика жүзінде кең салаларда қолданылуын айтамыз.Барлық электр техникасы салалары бір-бірімен байланысты болғандықтан,жоғарғы оқу орындарында Электр тізбектерінің теориясы курсын ашуға тура келді.Бұл курс әр түрлі электр техникасы пәндерінің негізі болып саналады.
Кез келген тізбек келесідей параметрлерге ие болады : кедергі, индуктивтілік және сыйымдылық.
Тұрақты ток тізбегінде өзгермелі кернеу кезінде ток, қуат және электрлік, магниттік өрістегі энергия қоры да өзгермелі болады.
Тізбек қысқыштарындағы айнымалы кернеу кезінде айнымалы ток жүреді.
Техникада не индуктивтіліктің, не сыйымдылықтың немесе кедергінің параметрлері кездеспейтін тізбектер де болады.
Уақытқа байланысты өзгеретін токты айнымалы ток деп атаймыз.Бірдей уақыт мезетінде біркелкі лездік мәндер қайталанса, периодты ток деп аталады. Синусоидалы кернеудің орташа мәні деп модульдің орташа мәніне сәйкес келетін жарты периодтағы мәнін айтамыз.
Синусоидалы заң бойынша өзгеретін шамаларды есептеудің бірнеше әдіс-тәсілдері бар. Соның бірі тригонометриялық функция ретінде синусоида бойынша есептеу тәсілін айтуға болады.
Қазіргі уақытта электр энергиясы барлық өнеркәсіп салаларында транспортта, ауыл шаруашылығында, үй тұрмысында ,тағы да басқа халықтың тұрмыс қажетіне пайдаланылады.
Электр техникасы деп электр магниті құбылыстарын практика жүзінде кең салаларда қолданылуын айтамыз.Барлық электр техникасы салалары бір-бірімен байланысты болғандықтан,жоғарғы оқу орындарында Электр тізбектерінің теориясы курсын ашуға тура келді.Бұл курс әр түрлі электр техникасы пәндерінің негізі болып саналады.
Кез келген тізбек келесідей параметрлерге ие болады : кедергі, индуктивтілік және сыйымдылық.
Тұрақты ток тізбегінде өзгермелі кернеу кезінде ток, қуат және электрлік, магниттік өрістегі энергия қоры да өзгермелі болады.
Тізбек қысқыштарындағы айнымалы кернеу кезінде айнымалы ток жүреді.
Техникада не индуктивтіліктің, не сыйымдылықтың немесе кедергінің параметрлері кездеспейтін тізбектер де болады.
Уақытқа байланысты өзгеретін токты айнымалы ток деп атаймыз.Бірдей уақыт мезетінде біркелкі лездік мәндер қайталанса, периодты ток деп аталады. Синусоидалы кернеудің орташа мәні деп модульдің орташа мәніне сәйкес келетін жарты периодтағы мәнін айтамыз.
Синусоидалы заң бойынша өзгеретін шамаларды есептеудің бірнеше әдіс-тәсілдері бар. Соның бірі тригонометриялық функция ретінде синусоида бойынша есептеу тәсілін айтуға болады.
Мазмұны
I.Кіріспе ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 3
II.Негізгі бөлім ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...4-7
2.1Синусоидалы кернеуге R,L тізбегін қосу ... ... ... ... ...4-6
2.2 Индуктивтегі синусоидалы кернеу ... ... ... ... ... ... ..6-7
III. Қорытынды ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 8
IV. Есептің қойылымы ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...9
VI.Есептің шешімі ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ..10
VII. Алынған нәтижелер ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...11
Қорытынды
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі
Кіріспе
Қазіргі уақытта электр энергиясы барлық өнеркәсіп салаларында
транспортта, ауыл шаруашылығында, үй тұрмысында ,тағы да басқа халықтың
тұрмыс қажетіне пайдаланылады.
Электр техникасы деп электр магниті құбылыстарын практика жүзінде
кең салаларда қолданылуын айтамыз.Барлық электр техникасы салалары бір-
бірімен байланысты болғандықтан,жоғарғы оқу орындарында Электр
тізбектерінің теориясы курсын ашуға тура келді.Бұл курс әр түрлі электр
техникасы пәндерінің негізі болып саналады.
Кез келген тізбек келесідей параметрлерге ие болады : кедергі,
индуктивтілік және сыйымдылық.
Тұрақты ток тізбегінде өзгермелі кернеу кезінде ток, қуат және
электрлік, магниттік өрістегі энергия қоры да өзгермелі болады.
Тізбек қысқыштарындағы айнымалы кернеу кезінде айнымалы ток жүреді.
Техникада не индуктивтіліктің, не сыйымдылықтың немесе кедергінің
параметрлері кездеспейтін тізбектер де болады.
Уақытқа байланысты өзгеретін токты айнымалы ток деп атаймыз.Бірдей уақыт
мезетінде біркелкі лездік мәндер қайталанса, периодты ток деп аталады.
Синусоидалы кернеудің орташа мәні деп модульдің орташа мәніне сәйкес
келетін жарты периодтағы мәнін айтамыз.
Синусоидалы заң бойынша өзгеретін шамаларды есептеудің бірнеше әдіс-
тәсілдері бар. Соның бірі тригонометриялық функция ретінде синусоида
бойынша есептеу тәсілін айтуға болады.
II.Негізгі бөлім.
2.1 R, L тізбегін синусоидалы кернеуге қосу.
R,L тізбегін синусоидалы u=Umsin(ωt+ψ) кернеуге қосқан кезде еріксіз ток
іеркз= Um Z[sin(ωt+ψ-φ)]
Мұндағы Z=√R2 +(ωL)2, ۟tg φ=ωR *L
Іерк= Ae-RtI=Ae-tτ өтпелі і ток үшін алатынымыз.
І= іеркз+ iерк = Um Z[sin(ωt+ψ-φ)] + Ae-tτ .
Қарастырылған тізбекті іске қосқанға дейін онда ток болмаған, сондықтан
t=0 кезінде i=0, сонда
iерк (0)=A= - Um Z sin (ψ-φ). Соңында алатынымыз:
i= Um Z sin(ωt+ψ-φ)- Um Z sin (ψ-φ) e-tτ (I-формула)
Индуктивтегі кернеу
uL= L didt= Um[ωLZ cos (ωt+ψ-φ)+ RZ sin (ψ-φ)e RL t]
осыдан
uL= Um [sin φ sin(ωt+ψ-φ+π2)+cosφ sin (ψ-φ)e-tτ ] (ІІ-формула)
Тікбұрышты үшбұрыштан sin φ=XZ, cosφ=RZ, бұрышқа қарсы жатқан катеттің
гипотенузасына немесе іргелес катетінің гипотенузасына қатынасы ретінде
синус және косинус бұрыштары анықталады. Алынған теңдіктердің дұрыстығын
білу үшін олардың оң жақтарына t=0 мәнін қойып тексеруге болады. Ток үшін
бұл тексеру ноль мәнін береді. Индуктивтіктегі кернеу үшін uL(0)= Um sin ψ
аламыз, оны тікелей орнатуға болады. Шынында да ажыратқышты қосу мезгілінде
индукивтіктегі кернеу, қорек көзі кернеуіне тең, себебі кедергідегі кернеу
нольге тең. І ток қисығы суретте бейнеленген.
Еркін токтың уақытқа қатысты өшуіне орай, өтпелі ток, еріксіз мәніне
ұмтылады. Алайда тізбек қосылғаннан кейін Т4 тен 3Т4 дейінгі уақыт
аралығы арқылы ψ бұрышынан тәуелді, сондай-ақ өтпелі ток, еріксіз токтың
амплитуда мәнінен артатындай мәніне жетуі мүмкін. Ток ең үлкен мүмкін
болатын мәніне мына жағдайда жетеді: егер тізбектің қосылу мезгілінде
еріксіз ток амплитудасында
(ψ-φ= π2 немесе - π2) ал тізбектің уақыттық тұрақтысы аса үлкен
(R≈ 0,τ→∞ және φ≈π2) яғни еркін ток жай өшкенде. Бұл жағдайда ψ≈ π және
қосылған кернеу коммутациялау кезінде нольдік мәні арқылы өту керек. Ток
қисығы ψ-φ= π2 кезінде және τ жеткілікті үлкен мәндерінде 2,8б суретінде
келтірілген.Тізбек қосылғаннан кейін жарты пеоиод мөлшерінде ток
iмакс ≈2І m еркз
Екі еселенген еріксіз ток амплитудасына жетеді.
Сонымен R,L тізбегін синусоидалы кернеу көзіне қосқан кезінде,
өтпелі ток кез келген жағдайда екі еселенген еріксіз ток амплитудасынан аса
алмайды.
Еркін токтың бастапқы ... жалғасы
I.Кіріспе ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 3
II.Негізгі бөлім ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...4-7
2.1Синусоидалы кернеуге R,L тізбегін қосу ... ... ... ... ...4-6
2.2 Индуктивтегі синусоидалы кернеу ... ... ... ... ... ... ..6-7
III. Қорытынды ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... 8
IV. Есептің қойылымы ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...9
VI.Есептің шешімі ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ..10
VII. Алынған нәтижелер ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ...11
Қорытынды
Пайдаланылған әдебиеттер тізімі
Кіріспе
Қазіргі уақытта электр энергиясы барлық өнеркәсіп салаларында
транспортта, ауыл шаруашылығында, үй тұрмысында ,тағы да басқа халықтың
тұрмыс қажетіне пайдаланылады.
Электр техникасы деп электр магниті құбылыстарын практика жүзінде
кең салаларда қолданылуын айтамыз.Барлық электр техникасы салалары бір-
бірімен байланысты болғандықтан,жоғарғы оқу орындарында Электр
тізбектерінің теориясы курсын ашуға тура келді.Бұл курс әр түрлі электр
техникасы пәндерінің негізі болып саналады.
Кез келген тізбек келесідей параметрлерге ие болады : кедергі,
индуктивтілік және сыйымдылық.
Тұрақты ток тізбегінде өзгермелі кернеу кезінде ток, қуат және
электрлік, магниттік өрістегі энергия қоры да өзгермелі болады.
Тізбек қысқыштарындағы айнымалы кернеу кезінде айнымалы ток жүреді.
Техникада не индуктивтіліктің, не сыйымдылықтың немесе кедергінің
параметрлері кездеспейтін тізбектер де болады.
Уақытқа байланысты өзгеретін токты айнымалы ток деп атаймыз.Бірдей уақыт
мезетінде біркелкі лездік мәндер қайталанса, периодты ток деп аталады.
Синусоидалы кернеудің орташа мәні деп модульдің орташа мәніне сәйкес
келетін жарты периодтағы мәнін айтамыз.
Синусоидалы заң бойынша өзгеретін шамаларды есептеудің бірнеше әдіс-
тәсілдері бар. Соның бірі тригонометриялық функция ретінде синусоида
бойынша есептеу тәсілін айтуға болады.
II.Негізгі бөлім.
2.1 R, L тізбегін синусоидалы кернеуге қосу.
R,L тізбегін синусоидалы u=Umsin(ωt+ψ) кернеуге қосқан кезде еріксіз ток
іеркз= Um Z[sin(ωt+ψ-φ)]
Мұндағы Z=√R2 +(ωL)2, ۟tg φ=ωR *L
Іерк= Ae-RtI=Ae-tτ өтпелі і ток үшін алатынымыз.
І= іеркз+ iерк = Um Z[sin(ωt+ψ-φ)] + Ae-tτ .
Қарастырылған тізбекті іске қосқанға дейін онда ток болмаған, сондықтан
t=0 кезінде i=0, сонда
iерк (0)=A= - Um Z sin (ψ-φ). Соңында алатынымыз:
i= Um Z sin(ωt+ψ-φ)- Um Z sin (ψ-φ) e-tτ (I-формула)
Индуктивтегі кернеу
uL= L didt= Um[ωLZ cos (ωt+ψ-φ)+ RZ sin (ψ-φ)e RL t]
осыдан
uL= Um [sin φ sin(ωt+ψ-φ+π2)+cosφ sin (ψ-φ)e-tτ ] (ІІ-формула)
Тікбұрышты үшбұрыштан sin φ=XZ, cosφ=RZ, бұрышқа қарсы жатқан катеттің
гипотенузасына немесе іргелес катетінің гипотенузасына қатынасы ретінде
синус және косинус бұрыштары анықталады. Алынған теңдіктердің дұрыстығын
білу үшін олардың оң жақтарына t=0 мәнін қойып тексеруге болады. Ток үшін
бұл тексеру ноль мәнін береді. Индуктивтіктегі кернеу үшін uL(0)= Um sin ψ
аламыз, оны тікелей орнатуға болады. Шынында да ажыратқышты қосу мезгілінде
индукивтіктегі кернеу, қорек көзі кернеуіне тең, себебі кедергідегі кернеу
нольге тең. І ток қисығы суретте бейнеленген.
Еркін токтың уақытқа қатысты өшуіне орай, өтпелі ток, еріксіз мәніне
ұмтылады. Алайда тізбек қосылғаннан кейін Т4 тен 3Т4 дейінгі уақыт
аралығы арқылы ψ бұрышынан тәуелді, сондай-ақ өтпелі ток, еріксіз токтың
амплитуда мәнінен артатындай мәніне жетуі мүмкін. Ток ең үлкен мүмкін
болатын мәніне мына жағдайда жетеді: егер тізбектің қосылу мезгілінде
еріксіз ток амплитудасында
(ψ-φ= π2 немесе - π2) ал тізбектің уақыттық тұрақтысы аса үлкен
(R≈ 0,τ→∞ және φ≈π2) яғни еркін ток жай өшкенде. Бұл жағдайда ψ≈ π және
қосылған кернеу коммутациялау кезінде нольдік мәні арқылы өту керек. Ток
қисығы ψ-φ= π2 кезінде және τ жеткілікті үлкен мәндерінде 2,8б суретінде
келтірілген.Тізбек қосылғаннан кейін жарты пеоиод мөлшерінде ток
iмакс ≈2І m еркз
Екі еселенген еріксіз ток амплитудасына жетеді.
Сонымен R,L тізбегін синусоидалы кернеу көзіне қосқан кезінде,
өтпелі ток кез келген жағдайда екі еселенген еріксіз ток амплитудасынан аса
алмайды.
Еркін токтың бастапқы ... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Пәндер
- Іс жүргізу
- Автоматтандыру, Техника
- Алғашқы әскери дайындық
- Астрономия
- Ауыл шаруашылығы
- Банк ісі
- Бизнесті бағалау
- Биология
- Бухгалтерлік іс
- Валеология
- Ветеринария
- География
- Геология, Геофизика, Геодезия
- Дін
- Ет, сүт, шарап өнімдері
- Жалпы тарих
- Жер кадастрі, Жылжымайтын мүлік
- Журналистика
- Информатика
- Кеден ісі
- Маркетинг
- Математика, Геометрия
- Медицина
- Мемлекеттік басқару
- Менеджмент
- Мұнай, Газ
- Мұрағат ісі
- Мәдениеттану
- ОБЖ (Основы безопасности жизнедеятельности)
- Педагогика
- Полиграфия
- Психология
- Салық
- Саясаттану
- Сақтандыру
- Сертификаттау, стандарттау
- Социология, Демография
- Спорт
- Статистика
- Тілтану, Филология
- Тарихи тұлғалар
- Тау-кен ісі
- Транспорт
- Туризм
- Физика
- Философия
- Халықаралық қатынастар
- Химия
- Экология, Қоршаған ортаны қорғау
- Экономика
- Экономикалық география
- Электротехника
- Қазақстан тарихы
- Қаржы
- Құрылыс
- Құқық, Криминалистика
- Әдебиет
- Өнер, музыка
- Өнеркәсіп, Өндіріс
Қазақ тілінде жазылған рефераттар, курстық жұмыстар, дипломдық жұмыстар бойынша біздің қор #1 болып табылады.
Ақпарат
Қосымша
Email: info@stud.kz