Күндегі жарқ етулер

Пән: Геология, Геофизика, Геодезия
Жұмыс түрі: Реферат
Тегін: Антиплагиат
Көлемі: 3 бет
Таңдаулыға:

Күндегі жарқ етулер

Күндегі жарқ етулер - күн белсенділігі білінулерінің арасынан ең қуатты көрінетін, Күн атмосферасындағы бейстационар процесс. Күндегі үлкен жарқ етулердің 10 ³ с уақытта энергия бөлуі (1 - 3) · 10 ³² эрг жетеді, ол орташа қуаты (1 - 3) · 10 ²⁹ эрг · с ^-1 сәйкес келеді. Уақыттың бөлек мезеттерінде энергия бөлуі көрсетілген міндерден бірнеше есе асуы мүмкін. Жарқ етудің энергиясының бастапқы бөлігі плазманың тасталынуы, қатты электромагниттік сәулеленудің бөлшектерінің өте үлкен энергияларына дейін үдетілген ағынның 1000 км · с ^-1 дейінгі жылдамдықпен күн тәжінде және планетааралық кеңістікте қозғалатын түрінде бөлінеді. Қуатты жарқ ету екі жарқ ету түрінде үлкен ауданды алып жатқан (кейде Күннің көрінерлік жартышарының 10 ^-3 ауданына дейін) хромосфералық сызық жарығында, Күн хромосферасының жарықтылығының үлкеюі ретінде бақыланады. Біздің білуімізше, осы қарама қарсы полярлықты магниттік өріс аймағында орналасқан. Күндегі жарқ етулер, егер де онда жүретін басты процессі хромосфералық құбылыс емес, тәждік түрінде болады. Ол жарқ етудің рентгендік және УК - сәулеленуінен ( $\gtrsim$ 90 % толық сәулеленуі) шығады. Оптикалық сәулелену жарқ етудің қойнауынан алыс жерінен екінші эффект ретінде пайда болуы мүмкін, көбінесе рентгендік және УК - басында. Осы жарқ етудің энергия көзінің бақыланатын бөлігі болып табылады.

Магниттік ағындар екі тұратын, шектелген бетпен бөлінген. Осы әрбіреуі фотосферада тұйық шектелген сызыққа. Кеңістікте шектелген күштік бағыттарымен (қалың сызық) қиылысады және кеңістікті төрт аймаққа, ал оған сәйкес магниттік өріс төрт тәуелсіз ағынға бөлінеді. Ол фотосферада $X_{1}$ және $X_{2}$ нүктелерінде түседі. Штрихпунктирмен фотосфералық магниттік өрістің нейтралды сызығы белгіленген. Бақылау мәліметтеріне сүйенетін теориялық модельдер, басты жарқ ету процессі жоғарғы хромосферада және тәждің төменгі жағында тәуелсіз магниттік энергияның жиналуымен түсіндіріледі деген тұжырымның дұрыс жасалғанын растайды.

Тәуелсіз деп мұнда фотосферада шығатын көздері бір, потенциялдық өріс энергиясымен салыстыру бойынша артық, магниттік энергия түсіндіріледі.

1 сурет - $H_{\alpha}$ сутегі сызығында екі сызық түрінде бақыланатын, Күн жарқ етуі. Штрихті сызықпен фотосфералық магниттік өрістің нейтралды сызығы белгіленген

2 сурет - Қарама қарсы полярлықты төрт дақ үшін магниттік өрістің моделі

Осындай артық қалуының пайда болуы әр түрлі жолдармен жүзеге асуы мүмкін. Олардың біреуі мысалы осындай. Фотосфераның астында көздердің (токтың) баяу қозғалуы Күн атмосферасында магниттік өрісті үздіксіз өзгертіп отырады. Кейбір мезеттерде ол айтарлықтай күрделі - құрамында шекті күштік сызық деп аталатын болуы мүмкін (2 сурет) . Осы сызық - өрістің маңызды топологиялық ерекшелігі, өйткені, ол өзара әсер ететін магниттік ағындар үшін ортақ деп саналады. Шекті сызық арқылы магниттік ағынның қайта таралуы жүреді, ол магниттік өрістің фотосферада оның көздерін өзгерткен кезінде потенциалды болып қалуы үшін қажет. Жоғарғы өткізгіштілікке ие, күн плазмасы болғанда шекті бағыт магниттік өрістің нөлдік бағыты, екі өлшемді модельдер шегінде тәжірибелік және теориялық әдістермен жақсы зерттелген, сияқты болып қалады (3 сурет) . Осындай бағыттың пайда болу мезетінен магниттік өрістің өзгеруімен индуцирленетін, электрлік өріс оның бойында токты пайда болдырады. Соңғысы магниттік өріспен әсерлесуінен токтық қабат пішініне енеді. Жоғары өткізгіштілік шартында токтық қабат магниттік өрістің қайта таралуына кедергі жасайды. Нәтижесінде Күн атмосферсында токтық қабаттың магниттік энергиясы түрінде энергияның жиналуы болады.

3 сурет - Магниттік өрістің нөлдік бағытында токтық қабаттың құралуы: а - бейненің жазықтығына перпендикуляр ( Е - нөлдік бағыт маңына бағытталған электрлік өріс), $X_{1}$ - түрді нөлдік бағыт маңында магниттік өрістің күштік бағыттары; б - нөлдік бағытта құрылатын, токтық қабат

Токтық қабаттың үш даму кезеңіне С. И. Сыроватский моделі шегінде Күндегі жарқ етуінің үш фазасына сәйкестендіруге болады.

Бастапқы фаза - токтық қабаттың пайда болу және құралуының салыстырмалы ұзақ (сағат немесе ондық сағаттар) кезеңі. Осы кезеңде қабатта плазманың джоульдік ысытылуы токтан басым болады. Негізінде, осы кезеңде процесс жақсы жүреді.

... жалғасы

Сіз бұл жұмысты біздің қосымшамыз арқылы толығымен тегін көре аласыз.