Кеңістіктік бағытқа ғарышнамалық үдету параметрінің тәуелділігі


Пән: Астрономия
Жұмыс түрі:  Материал
Тегін:  Антиплагиат
Көлемі: 5 бет
Таңдаулыға:   
Бұл жұмыстың бағасы: 500 теңге
Кепілдік барма?

бот арқылы тегін алу, ауыстыру

Қандай қате таптыңыз?

Рақмет!






Кеңістіктік бағытқа ғарышнамалық үдету параметрінің тәуелділігі
жұмыста көңіл солтүстік және оңтүстік жұлдыз аспаны үшін Хаббл диаграммасының асимметриясына аударылды. Бұл асимметрия, авторлардың сөзі бойынша, жұлдыздардың пекуляр қозғалыстарымен түсіндіріле алмайды, тек ғана ғаламдық координаттармен бөлінген бағыттың бар болуымен . Бұл бағыт ескерілетін жұмыста анықталды R.-G.Cai and Z.-L.Tuo [26]. Онда ғаламдық координаттары анығырақ анықталатыны көрсетілген, нақтырақ (l, b) =, , а Әлемнің жылдамдауы

---------------------------
[24] жұмысты тағы алыстаған ғаламдарға қатысты Күннің пекуляр жылдамдығы шаманың қызыл ығысуы бойынша ~ бағытта .батқыл бағаланғандығын байқаймыз. Ол Әлем осінің бағытымен біздің есептеулерімізбен жаман келісілмейді - . Келесі өлшеулерде [27] күн жүйесі ғаламдық бойлықтың бағытына қозғалатынын көрсетті және ғаламдық кеңдіктің , реликтивті сәулеленудің диполды поляризациясы тударады. Бұндай ғаламдық координаттар, [28] сәйкес, біздің шамаларымызға сәйкес [24] жұмыс болжамдарына жақынырақ.

анизотропия параметрінің максималды мәні бар .

Осы байланыстан сұрақ туындайды, Әлемнің осінен бөлінгендер қандай физикалық себептермен туындауы мүмкін? Оған жауап беру үшін негізгі ғаламдық теңдеулерді қарастырамыз.
Әлемнің біртекті изотропты үлгісі үшін жазық кеңістіктік бөлімнің () стандартты түрде метрикасы бар

. (29)

Сондықтан Эйнштейн талдауы ғаламдық фактор үшін келесі түрде жазылады

, (30)
, (31)
. (32)

Белгілі болғандай, бұндай теңдеулер ньютондық механика шеңберінде шығаруға болады. Радиустың сферлық-симметриялық денесін қарастырамыз , зат тығыздығымен шоғырландырылған , ал оның жылдамдығының таралуы Хаббл заңына бағынады

. (33)

Сфера жоғары жағында орналасқан сынақ бөлшектің қозғалыс теңдеуі санаудың қозғалмайтын жүйесінде мынадай түрде

. (34)

Шындығында, Толман түрленуін жүргізе отырып сәйкесінде [30], , қозғалыс теңдеуіне қысымның әсерән есепткуге мүмкіндік беретін, және оны қоя отырып (34), теңдеуін аламыз (30). Екі бөлімді жылдамдыққа көбейте отырып (34) , (30) заңмен байланысты (32) сақталған (31) теңдеуін аламыз.
Біздің мақсатқа жету үшін, қашықтық келесі түрде өрнектеледі
, (35)
бұнда біртекті кеңістікте арақашықтық, а - Әлемнің мүмкін анизотропиясын сипаттайтын кіші қосымша мүше. (35) ті (34) қоя отырып теңдеуін аламыз
, (36)

Екі бөлімге бөлінуі мүмкін: негізінен

(37)
және ауытқыған

. (38)

Ары қарай бір біріне тәуелсіз теңдеулер сияқты қарастырамыз. Жоғарыда ескерілген Толман түрленуін жүргізе отырып , және оларды (37) қойып, келесі теңдеуді аламыз

. (39)

Ғарыш вакуумы жағдай үшін (, ) из (39) Әдем дамуының инфляциялық режимін аламыз ... жалғасы
Ұқсас жұмыстар
Фракталдық құрылымдардың бейсызық электрлік қасиеттері
Көп өлшемді объектілердің фракталдық өлшемділіктері
Ғарыштық ваккум
Өтімділік
Транзистор параметрінің статистикалық сипаттамасы
Күн ғарыштық сәулеленуі
Жартылай иондалған классикалық гeлий плазмасының диэлeктрлік өтімділік тeнзоры
Кейбір астрофизикалық құбылыстарды динамикалық хаос теориясы әдісімен сипаттау
Бейсызық физиканың жаңа әдістері және компьютерлік модельдеудің көмегімен айнымалы жұлдыздар мен галактикалардың фракталдық қасиеттері мен заңдылықтарын анықтау
12-Лекция. Модельдердің өзгешеліктерін анықтау мәселелері
Пәндер