Кванттық теорияның көзқарасы арқылы сегнетоэлектрикалық фазалық ауысуларды зерттеу

Жұмыс түрі: Реферат
Тегін: Антиплагиат
Көлемі: 14 бет
Таңдаулыға:

Мазмұны.

КІРІСПЕ
... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... .. 3

І тарау.
Сегнетоэлектриктердегі фазалық ауысулар (Гинзбург
теориясы).
... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... . 5

IV тарау.
Кванттық теорияның көзқарасы арқылы
сегнетоэлектриктердегі фазалық ауысуларды зерттеу... 12

Қорытынды.
... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ..
... ... 16

Пайдаланылған әдебиеттер.
... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... ... . 18

КІРІСПЕ

Термодинамикада фаза деп өздерінің қасиеттері жөнінен жүйенің біртекті
бірдей бөліктерінің жинағын айтады. Қандайда бір заттың түрліше фаза болып
табылады. Атап айтқанда мысалы, алмас пен графит көміртегінің түрліше қатты
фазаларына жатады.
Белгілі бір жағдайларда бір заттың түрліше фазалары бір-бірімен өзара
жанаса отырып, тепе-теңдікте бола алады. Екі фазаның тепе-теңдігі
темперетураның тек белгілі бір интервалында жүзеге аса алады, онда да
температураның әрбір мәніне тепе-теңдік орнайтын Р-қысымның белгілі бір
мәні сәйкес келеді. Сөйтіп екі фазаның тепе-теңдік күйлері (Р,Т)
диограммада мына сызықпен көрсетіледі:
Р = f (Т)
Атап айтқанда, мысалы, сұйық пен оның қаныққан буының тепе-теңдік үштік
нүкте температурасы мен кризистік температурасының арасындағы
температуралық интервалда байқалуы мүмкін.
Екі фазалық жүйе үшін (Р,V) диограмасында Карно циклін қарастырайық.
Температурасы Т изотерманың горизонталь учаскесінің шеткі нүктелері 1 және
2 цифрларымен белгіленген. 1 және 2 күйлер бір фазалы күйлер болып
табылады. 1-2 кесіндісінің аралық нүктелерінің бәрі бір-бірінен зат
массаларының бірінші және екінші фаза арасында бөліну арқылы айырылатын екі
фазалық күйлерді кесіндейді.
Изотермиялық процесс А-В заттың қайсыбір m- массасының фазалық
ауысуымен байланысты болады. Сол кезде заттың көлемі m(V-V1) –ға тең
өсімше алады, мұндағы V1 пен V -бірінші және екінші фазалардың меншікті
көлемдері. Мұндай ауысу жүзеге аса алатын болу үшін, затқа mq12-ге тең Q1
жыл мөлшерін беруге тиіспіз, мұндағы q12 -T температура жағдайында 1-
күйден 2- күйге ауысқан кезде жұтылатын меншікті жылу. Q1 жылу жүйенің
циклдің барысында қыздырғыштан алатын жылуын білдіреді. Суытқыш жылу С → Д
изотермиялық процестің барысында беріледі. Берілген жылу мөлшері мынаған
тең: Q2=mq12 q12 -T -T температура жағдайында 1-2 ауысу жылуы,
ол m – С – Д процестің барысында фазалық ауысуға ұшыраған зат мөлшері.
Заттың бұл мөлшерінің m–нен аз ғана айырмашылығы бар, өйткені заттың
қайсыбір мөлшері адиабаталық процестің барысында фазалық ауысуға ұшырайды.
Бір заттың үш фазасы (қатты, сұйық және газ тәрізді фаза, немесе екі
қатты және бір сұйық фаза) температурамен қысымның бір жалғыз-ақ мәнінде
тепе-теңдікте тұра алады, бұларға Р,Т диограмасында үштік нүкте деп
аталатын сәйкес келеді. Бұл нүкте жұбымен алынған фазаларының тепе-теңдік
қисықтарының қиылысында жаттады.
Бір фазадан екінші фазаға ауысу, әдетте жасырын жылу, яғни жай жылу
деп аталатын қайсыбір жылу мөлшерінің жұтылуына немесе бөлініп шығуына
байланысты болады. Кристалдық модификациялардың бір түрден екінші түріне
ауысып кейде жылу мөлшерін жұтылуға немесе бөліп шығаруға байланысты
болмайды. Мұндай ауысулар кәдімгі бірнеше текті фазалық ауысулардан бөлек,
екінші бір текті фазалық ауысулар деп аталады.
Меншікті көлемнің секірмелі өзгерісіндігі және жасырын жылудың
бөлінуіндегі немесе жұтылуындағы фазалық түрлену бірінші текті фазалық
ауысуға жатады
Фазалық түрлену қайтымды процесс термодинамиканың екінші заңы былай
жазылады: dS= T=const теңдеуді
интегралдасақ
S2-S1= , мұндағы - фазалық ауысудағы жасырын жылудың
түрленуі.
Бірінші текті фазалық ауысуда анықталады.
Меншікті көлемнің өзгеруінсіз және жасырын жылудың бөлінуінсіз немесе
жұтылуынсыз болатын фазалық түрлену, екінші текті фазалық ауысуға жатады
(dQ = 0 , dV = 0)
Бірінші текті фазалық ауысуда термодинамикалық потенциалдың өзгерісі
нөльге тең.

І-тарау. Сегнетоэлектриктердегі фазалық ауыслар.

Заттардың сыртқы өрісі болмағанда өздігінен поляризациялана алатын тобы
бар. Бұл құбылыс алғаш сегнет тұзы (KnaC4H4O6X4H2O) ашылғандықтан, осыған
ұқсас барлық заттар сегнетоэлектриктер деп аталады. Сегнет тұзының
электрлік қасиеттерін бірінші рет егжей-текжейін зерттегендер совет
физиктері И.В.Курчатов пен П.П.Көбеко болды. Сегнетоэлектриктердің басқа
диэлектриктерден айырмашылығы төмендегі бірнеше cипаттамалық ерекшелігінде:
1. Кәдімгі диэлектрліктерде ( бірінші, ол айырықша жағдайда бірнеше ондаған
мысалы су үшін (=81 бірілікті ғана құраса, сегнетоэлектриктердің
диэлектрлік өтімділігінің мәні өтте үлкен мысалы, сегнет тұзыныкі
(max=104
2. Диэлектрлік өрістің өріс кернеулігіне байланыстылығы сызықтық болып
табылады. Демек, диэлектрлік өтімділік өріс кернеулігіне байланысты
болады екен.
3. Өріс өзгерістерінде Р поляризация векторының мәндері Е өріс
кернеулігінен кешігеді, соның нәтижесінде Р мен Д берілген мезеттегі Е-
нің шамасымен ғана анықталмайды. Сондай-ақ Е-нің бұрынғы мәндерімен де
анықталады, яғни диэлектриктердің алғы шарттарын байланысты болады. Бұл
құбылыс гистерезис (грекше гистерзис- кешігу) деп аталады. Өрістің
циклдік өзгерістерінде р-ның Е-ге байланыстылығы гистерезис тұзағы деп
аталатын қисыққа сай өзгереді.
Сегнетоэлектиктердің поляризасиялану тәртібі ферромагнетиктердің
магниттелу тәртібіне ұқсас. Осы себептен сегнетоэлектриктерді кейде
ферроэлектриктер деп атайды. Кристалды заттар оның ішіндегі симетрия центрі
жоқтары ғана сегнетоэлектриктер бола алады. Сегнетоэлектрик кристалдағы
бөлшектердің өзара әсерлері, олардың дипольдік моменттері спонтанды түрде
бір-біріне параллель орналасатындай қалыпқа келтіріледі. Әдетте кристалл
әрқайысының дипольдік моменттері бір-біріне параллель болатын обылыстарға
бөлнеді. Алайда әр түрлі обылыстардың поляризация бағыты түрліше, сондықтан
түгел кристалдың қорытқы моменті нольге тең болуы мүмкін. Спонтанды
поляризация обылыстары доменьдер деп аталады. Сыртқы өрістің әсерінен
домендердің моменттері біртұтас сияқты өріс бағыты бойынша орналасып
бұрылады. Әрбір сегнетоэлектриктердің температурасы болады, ол бұдан жоғары
температурада зат өзінің ерекше қасиеттерін жоғалтып, парпллель
диэлектрикке айналады. Бұл температура Кюри нүктесі деп аталады. Сегнет
тұзының екі Кюри нүктесі бар :-150 С және +22.50 С, сонымен бірге ол тек
көрсетілген мәндермен шектелген температуралық интервалда ғана
сегнетоэлектрик қасиеттке ие болады.
Совет физигі Б.М.Вул мен оның қызметтестері ашқан сегнетоэлектрик-
барий метатинатының (BaTiO2), 1250С-қа тең Кюри нүктесінің практикалық
маңызы аса зор. Диэлектрик өтімділігі үлкен мәнге тең заттар
Сегнетоэлектриктерге жатады. Олардың домен деп аталатын кішкене
аймақтарында атомдардың электр моменттері белгілі бағытта электр өрісі жоқ
кезде де реттелген болады. Электрлік өрісте сегнетоэлектриктердің домендері
бағытын өзгертіп поляризациялануын және бір уақытта диэлектрлік өтімділігін
өте өзгеше етеді.
Заттың сегнетоэлектрикалық қасиеттері температураның белгілі бір
аймағында ғана байқалады. Сондықтан заттың сегнетоэлектрлік қкүйін
сегнетоэлектрлік фазамен немесе поляризасиялық фазамен сәйкес деп санайды.
Температура неғұрлым өскен сайын, сол ғұрлым жылу қозғалысының
интенсивтілігі өседі, дипольдік моменттердің бағытталуы жойылады. Зат басқа
күйге өтеді, басқа фазамен байланысты, яғни бұл фаза пароэлектрлік фаза деп
аталады. Сегнетоэлектрикалық фазадан пароэлектрлік фазаға алмасады, басқа
сөзбен айтқнда, реттелген фазадан реттелмеген фазаға өтеді. Осы ауысу
сегнетоэлектрлік фазаға ауысу деп аталады, оның ауысу температурасы
сегнетоэлектрикалық Кюри температурасына жатады. Осы фазалық ауысудың
теориясын Ландау теориясына сүйеніп Совент ғалымы Гинзбург қарастырған.
Қарапайым жағдайда бір доменнен тұратын сегнетоэлектриктерді қарастырайық.
Бұл жерде реттік параметірдің сәйкес дипольдік моментін аламыз. Осы
жағдайда реттік параметірдің орнына сегнетоэлектриктің бірілік көлеміндегі
дипольдік моментін пайдаланған дұрыс. Дипольдік момент поляризасия векторы
( деп аталады. Поляризация векторы (=((0 реттелген фазаға, ал
реттелмеген фазаға (=(=0 болады.
Сегнетоэлектрикалық екінші текті фазалық ауысуды қарастырайық.
Кернеулігі Е сыртқы электр өрісті еске алып, Ф термодинамикалық
потенциялдың жіктелуін пайдаланып, табамыз.
Ф=Ф0+ (3.1)
Мұндағы - қысым және температура мен байланысты шамалар. (3.1)
–теңдеуден қысым, температура электр өрістің кернеулігі тәуелсіз
параметрлер. Кейбір жағдайда қысым, температура және поляризасияны алуға
болады. Процесті зерттеу үшін термодинамикалық Фпотенциялмен байланысқан
сегнетоэлектриктің F - бос энергиясын қарастыамыз.
F=Ф+Е(= (3.2)
Электр өрісі жоқ кезде бос энергия термодинамикалық потенциялға тең
болады. Термодинамикалық қатынастарды еске алып, поляризация және электр
өрісінің кернеулігін табамыз.
(3.3)
жалпы жағдайда электр өрісті еске алғанда поляризация екі бөліктен
тұрады: спонтандық және индукцияланған поляризация.
(3.4)
Әлсіз электр өрісте сегнетоэлектрикалық фазада мына
~жағдай орындалады. Спонтандық поляризацияның температураға
тәуелді өзгерісі (2.14) –ші теңдік бойынша мына түрде жазылады.
(3.5)
Ал энтропия 2.16 теңдік бойынша мына түрге өзгереді:
S=S0- (3.6)
S0-параэлектрикалық фазаның энтропиясы.
Меншікті жылу сыйымдылықтың секірмелі өзгерісі мен және Кюри
температурасымен спонтандық поляризация мына түрде байланысқан.
(3.7)
Фазалық ауысуларға арналған термодинамикалық теорияны қолданып,
диэлектрлік өтімділіктің температураға тәуелділігін анықтауға
болады. Сыртқы электр өрістегі сегнетоэлектрикке (3.2) , (3.3) ,
қолданып табамыз.
(3.8)
сегнетоэлектрикалық Кюри нүктесінен жоғары (TT0) жағдайда
параэлектрикалық фазада ~екенін еске аламыз (3.8)-де оң
жақтағы екінші шаманы елеусіз қалдырсақ, онда
индуктивті поляризация мына қатынасқа тең.
(3.9)
Осы теңдеуді қолданып мына теңдеуді аламыз.
E=2 (3.10)
Осыдан немесе
(3.11)
Фазалық ауысу нүктесіне жақын сегнетоэлектриктер үшін
(3.12)
(3.12)-ні Кюри-Вейсс заңы деп атайды.
Сегнетоэлектрикалық Кюри нүктеден төмен жағдайда (TT0) ,
сондықтан X= белгіні кіргізіп табамыз.
E=2Бұл жерде X1, (1+X)3(1+3X екені еске алынды.
Сондықтан E-1 =
Фазалық ауысу нүктесінің айналасында E 1
онда E (T)= - (3.13)
3.12 мен 3.13 -ті біріктіріп қарастырсақ,
онда. (3.14)
Осы қатынасты Гинзбургтің ... жалғасы

Сіз бұл жұмысты біздің қосымшамыз арқылы толығымен тегін көре аласыз.